Inductancia
En electromagnetismo y electrónica, la inductancia (), es la medida de la oposición a un cambio de corriente de un inductor o bobina que almacena energía en presencia de un campo magnético, y se define como la relación entre el flujo magnético () y la intensidad de corriente eléctrica () que circula por la bobina y el número de vueltas (N) del devanado:
La inductancia depende de las características físicas del conductor y de la longitud del mismo. Si se enrolla un conductor, la inductancia aparece. Con muchas espiras se tendrá más inductancia que con pocas. Si a esto añadimos un núcleo de ferrita, aumentaremos considerablemente la inductancia.
El flujo que aparece en esta definición es el flujo producido por la corriente exclusivamente. No deben incluirse flujos producidos por otras corrientes ni por imanes situados cerca ni por ondas electromagnéticas.
Esta definición es de poca utilidad porque es difícil medir el flujo abrazado por un conductor. En cambio se pueden medir las variaciones del flujo y eso solo a través de la Tensión Eléctrica inducida en el conductor por la variación del flujo. Con ello llegamos a una definición de inductancia equivalente pero hecha a base de cantidades que se pueden medir, esto es, la corriente, el tiempo y la tensión:
El signo de la tensión y de la corriente son los siguientes: si la corriente que entra por la extremidad A del conductor, y que va hacia la otra extremidad, aumenta, la extremidad A es positiva con respecto a la opuesta. Esta frase también puede escribirse al revés: si la extremidad A es positiva, la corriente que entra por A aumenta con el tiempo.
En el SI, la unidad de la inductancia es el «henrio» (H),[1] llamada así en honor al científico estadounidense Joseph Henry. 1 H = 1 Wb/A, donde el flujo se expresa en weber y la intensidad en amperios.
El vocablo «inductancia» fue empleado por primera vez por Oliver Heaviside en febrero de 1886,[2] mientras que el símbolo se utiliza en honor al físico Heinrich Lenz.[3][4]
La inductancia siempre es positiva, salvo en ciertos circuitos electrónicos especialmente concebidos para simular inductancias negativas, y los valores de inductancia prácticos, van de unos décimos de nH para un conductor de 1 milímetro de largo, hasta varias decenas de miles de henrios para bobinas hechas de miles de vueltas alrededor de núcleos ferromagnéticos.
Historia
[editar]La historia de la inducción electromagnética, una faceta del electromagnetismo, comenzó con las observaciones de los antiguos: carga eléctrica o electricidad estática (frotar seda sobre ámbar), corriente eléctrica (relámpago) y atracción magnética (piedra imán). La comprensión de la unidad de estas fuerzas de la naturaleza y la teoría científica del electromagnetismo comenzaron a fines del siglo XVIII.
La inducción electromagnética fue descrita por primera vez por Michael Faraday en 1831.[5][6] En el experimento de Faraday, envolvió dos cables alrededor de los lados opuestos de un anillo de hierro. Él esperaba que, cuando la corriente comenzara a fluir en un cable, una especie de onda viajaría a través del anillo y causaría algún efecto eléctrico en el lado opuesto. Usando un galvanómetro, observó un flujo de corriente transitorio en la segunda bobina de alambre cada vez que se conectaba o desconectaba una batería de la primera bobina.[7] Esta corriente fue inducida por el cambio en el flujo magnético que ocurrió cuando la batería fue conectada y desconectada.[8] Faraday encontró varias otras manifestaciones de la inducción electromagnética. Por ejemplo, vio corrientes transitorias cuando deslizó rápidamente una barra magnética dentro y fuera de una bobina de cables, y generó una corriente constante (CC) al girar un disco de cobre cerca de la barra magnética con una cable eléctrico deslizante ("disco de Faraday").[9]
Formalismo general
[editar]Inductancia mutua
[editar]Como se verá a continuación, la inductancia (mutua y autoinductancia) es una característica de los circuitos, dependiente de su geometría. Sean dos circuitos arbitrarios descritos por las curvas y por donde circulan corrientes y , respectivamente. De ahora en más el subíndice 1 representa magnitudes correspondientes al circuito 1 y análogamente para el circuito 2. En virtud de la ley de Faraday se tiene
donde es el campo eléctrico y es el campo magnético en el circuito 1. Si ahora se toma el flujo a través del área encerrada por el circuito 1,
y se usa el teorema de Stokes en la integral del lado izquierdo, se obtiene la fem para el circuito 1:
Es conveniente usar el hecho de que , donde es el potencial vectorial, para reescribir lo anterior como
En este punto se debe hacer una simplificación: se supondrá que el circuito no cambia en el tiempo, con lo cual la derivada parcial puede salir fuera de la integral. Esto permite entonces aplicar nuevamente el teorema de Stokes. Matemáticamente:
Dado que en el gauge donde es la densidad de corriente que genera el campo magnético . En este caso la densidad de corriente corresponde a la del circuito 2, por lo que . En caso de que la densidad de corriente corresponda a una curva y no a un volumen en el espacio es lícito reescribir el potencial vectorial como . Luego, reemplazando esta última igualdad en la expresión anterior se obtiene:
Dado que se ha supuesto que los circuitos no se modifican en el tiempo solo se ve afectada por la derivada temporal, con lo que
El anterior razonamiento se puede repetir para el circuito 2 dando como resultado
Claramente las constantes que acompañan a las derivadas temporales en ambos casos son coeficientes que solo dependen de la geometría de los circuitos y además son iguales. Luego se llama inductancia mutua, a dicha constante
Autoinductancia
[editar]Para calcular la autoinductancia se puede proceder con el razonamiento anterior. A pesar de esto surge un problema: la doble integral no se hace sobre circuitos distintos sino sobre el mismo dando lugar a divergencia cuando . Dicho problema puede ser resuelto si en la integral se usa la expresión general para para puntos muy cercanos entre sí. Esta proximidad entre puntos permite hacer aproximación con las cuales se puede resolver la integral.[10]
No obstante existen casos donde la autoinductancia se calcula trivialmente como por ejemplo el solenoide ideal: si es el flujo magnético, por Ley de Faraday se tiene
Dado que el campo magnético en el solenoide es constante, es posible calcularlo como , con el número de vueltas, el largo del solenoide e la corriente que pasa el mismo, se tiene
donde es la autoinductancia. El valor de la inductancia viene determinado exclusivamente por las características geométricas de la bobina y por la permeabilidad magnética del espacio donde se encuentra. Si el solenoide tiene un núcleo de permeabilidad distinta de vacío, la inductancia (en Henrios), de acuerdo con las ecuaciones de Maxwell, viene determinada por:
donde es la permeabilidad absoluta del núcleo (el producto entre la permeabilidad del aire y la permeabilidad relativa del material) es el número de espiras, es el área de la sección transversal del bobinado (en metros cuadrados) y la longitud de las bobina (en metros).
El cálculo de es bastante complicado a no ser que la bobina sea toroidal y aun así, resulta difícil si el núcleo presenta distintas permeabilidades en función de la intensidad que circule por la misma. En este caso, la determinación de se realiza a partir de las curvas de imanación.
Acoplamiento magnético
[editar]Cuando parte del flujo magnético de una bobina alcanza a otra, se dice que ambas bobinas están acopladas magnéticamente. Este acoplamiento a menudo es no deseado, pero en ocasiones es aprovechado, como ocurre por ejemplo en los transformadores. En bobinas acopladas, existen dos tipos de inductancia: la debida al flujo de una bobina sobre otra, denominada inductancia mutua, y la debida al propio flujo, denominada autoinductancia. Así, en el caso de dos bobinas se tendría:
- - autoinductancia de la bobina 1
- - autoinductancia de la bobina 2
- - inductancias mutuas
Para diferenciar la autoinductancia de la inductancia mutua, se suelen designar con y respectivamente.
La inductancia mutua es aquella que comprende los flujos magnéticos compartidos, es decir , en otras palabras es la suma de las inductancias que llegan a concatenarse.
El coeficiente de acoplamiento magnético representa la capacidad de concatenación de los flujos magnéticos, en el caso de dos bobinas se tendría:
Autoinducción de formas de alambre delgado
[editar]La siguiente tabla enumera las fórmulas para la autoinducción de varias formas simples hechas de conductores cilíndricos delgados (alambres). En general, estos solo son precisos si el radio del cable es mucho más pequeño que las dimensiones de la forma, y si no hay materiales ferromagnéticos cerca (sin núcleo magnético).
Tipo | Inductancia | Comentario |
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Solenoide de una sola capa |
La conocida fórmula de aproximación de Wheeler para la bobina de núcleo de aire del modelo de hoja actual:[11][12] (inglés) (cgs) Esta fórmula da un error de no más de 1% cuando |
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Cable coaxial(HF) |
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Bucle circular[13] |
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Rectángulo de alambre redondo[14] |
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Par de cables paralelos |
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Par de cables paralelos (HF) |
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es un valor aproximadamente constante entre 0 y 1 que depende de la distribución de la corriente en el cable: cuando la corriente fluye solo en la superficie del cable (efecto de piel completo), cuando la corriente se distribuye uniformemente sobre la sección transversal del cable (corriente continua). Para alambres redondos, Rosa (1908) da una fórmula equivalente a:[15]
donde
- es la frecuencia angular, en radianes por segundo;
- es la permeabilidad magnética neta del alambre;
- es la conductividad específica del cable; y
- es el radio del alambre.
representa los términos pequeños que se han eliminado de la fórmula para simplificarla. Leer el término como "más pequeñas correcciones que varían en el orden de " (véase notación O grande).
Referencias
[editar]- ↑ Real Academia Española. «inductancia». Diccionario de la lengua española (23.ª edición).
- ↑ Heaviside, O. Electrician. Feb. 12, 1886, p. 271. Ver reimpresión
- ↑ Glenn Elert (1998–2008). «The Physics Hypertextbook: Inductance».
- ↑ Michael W. Davidson (1995–2008). «Molecular Expressions: Electricity and Magnetism Introduction: Inductance».
- ↑ Ulaby, Fawwaz (2007). Fundamentals of applied electromagnetics (5th edición). Pearson / Prentice Hall. p. 255. ISBN 978-0-13-241326-8.
- ↑ «Joseph Henry». Distinguished Members Gallery, National Academy of Sciences. Archivado desde el original el 13 de diciembre de 2013. Consultado el 30 de noviembre de 2006.
- ↑ Pearce Williams, L. (1971). Michael Faraday: A Biography. pp. 182-183. ISBN 9780671209292.
- ↑ Giancoli, Douglas C. (1998). Physics: Principles with Applications (Fifth edición). pp. 623–624. (requiere registro).
- ↑ Pearce Williams, L. (1971). Michael Faraday: A Biography. pp. 191-195. ISBN 9780671209292.
- ↑ Dengler, R. (2016). «Self inductance of a wire loop as a curve integral». Advanced Electromagnetics 5 (1): 1-8. Bibcode:2016AdEl....5....1D. doi:10.7716/aem.v5i1.331.
- ↑ Wheeler, H.A. (1942). «Formulas for the Skin Effect». Proceedings of the IRE 30 (9): 412-424. S2CID 51630416. doi:10.1109/JRPROC.1942.232015.
- ↑ Wheeler, H.A. (1928). «Simple Inductance Formulas for Radio Coils». Proceedings of the IRE 16 (10): 1398-1400. S2CID 51638679. doi:10.1109/JRPROC.1928.221309.
- ↑ Elliott, R.S. (1993). Electromagnetics. New York: IEEE Press. Nota: La constante publicada −3⁄2 en el resultado de una distribución de corriente uniforme es incorrecto.
- ↑ Grover, Frederick W. (1946). Inductance Calculations: Working formulas and tables. New York: Dover Publications, Inc.
- ↑ Rosa, E.B. (1908). «The self and mutual inductances of linear conductors». Bulletin of the Bureau of Standards (U.S. Bureau of Standards) 4 (2): 301 ff. doi:10.6028/bulletin.088.