حد جندر شيكهر: الفرق بين النسختين
[نسخة منشورة] | [نسخة منشورة] |
ط بوت:إضافة مصدر من ويكي الإنجليزية أو الفرنسية (تجريبي) |
ط بوت:الإبلاغ عن رابط معطوب أو مؤرشف V2.3 (تجريبي) |
||
سطر 1: | سطر 1: | ||
[[ملف:WhiteDwarf mass-radius.jpg|thumb |left|300px|علاقات نصف القطر- الكتلة لنموذج [[القزم الأبيض]]، المنحنى الأخضر يستخدم قانون الضغط العام ل[[غاز فيرمي]] المثالي، في حين أن المنحنى الأزرق لغاز فيرمي المثالي غير [[النسبية|النسبي]]، الخط الأسود يمثل الحد فوق النسبي Ultrarelativistic limit ]] |
[[ملف:WhiteDwarf mass-radius.jpg|thumb |left|300px|علاقات نصف القطر- الكتلة لنموذج [[القزم الأبيض]]، المنحنى الأخضر يستخدم قانون الضغط العام ل[[غاز فيرمي]] المثالي، في حين أن المنحنى الأزرق لغاز فيرمي المثالي غير [[النسبية|النسبي]]، الخط الأسود يمثل الحد فوق النسبي Ultrarelativistic limit ]] |
||
'''حدّ شاندراسيخار''' (Chandrasekhar limit) نسبة إلى الفيزيائي الحائز على [[جائزة نوبل في الفيزياء|جائزة نوبل]] عام 1983 "[[سابرامانين تشاندراسخار]]"(Subrahmanyan Chandrasekhar).<ref>{{cite journal | last1 = Stoner | first1 = E. C. | year = 1932 | title = The minimum pressure of a degenerate electron gas | url = http://adsabs.harvard.edu/abs/1932MNRAS..92..651S | journal = Monthly Notices of the Royal Astronomical Society | volume = 92 | issue = | pages = 651–661 | bibcode=1932MNRAS..92..651S | doi=10.1093/mnras/92.7.651}}</ref><ref>{{cite journal | last1 = Hillebrandt | first1 = Wolfgang | last2 = Niemeyer | first2 = Jens C. | year = 2000 | title = Type IA Supernova Explosion Models | journal = Annual Review of Astronomy and Astrophysics | volume = 38 | issue = | pages = 191–230 | doi=10.1146/annurev.astro.38.1.191 | bibcode=2000ARA&A..38..191H|arxiv = astro-ph/0006305 }}</ref><ref>[http://vizier.u-strasbg.fr/doc/catstd-3.2.htx ''Standards for Astronomical Catalogues, Version 2.0''], section 3.2.2, web page, accessed 12-I-2007.</ref> تعريف هذا الحد الفيزيائي هو: أكبر كتلة غير دوارة يمكن لضغط [[انفطار (فيزياء)|الانفطار]] [[إلكترون|للإلكترونات]] فيها أن يمنع [[تفرد جذبوي|تفردها الجذبوي]]. |
'''حدّ شاندراسيخار''' (Chandrasekhar limit) نسبة إلى الفيزيائي الحائز على [[جائزة نوبل في الفيزياء|جائزة نوبل]] عام 1983 "[[سابرامانين تشاندراسخار]]"(Subrahmanyan Chandrasekhar).<ref>{{cite journal | last1 = Stoner | first1 = E. C. | year = 1932 | title = The minimum pressure of a degenerate electron gas | url = http://adsabs.harvard.edu/abs/1932MNRAS..92..651S | journal = Monthly Notices of the Royal Astronomical Society | volume = 92 | issue = | pages = 651–661 | bibcode=1932MNRAS..92..651S | doi=10.1093/mnras/92.7.651}}</ref><ref>{{cite journal | last1 = Hillebrandt | first1 = Wolfgang | last2 = Niemeyer | first2 = Jens C. | year = 2000 | title = Type IA Supernova Explosion Models | journal = Annual Review of Astronomy and Astrophysics | volume = 38 | issue = | pages = 191–230 | doi=10.1146/annurev.astro.38.1.191 | bibcode=2000ARA&A..38..191H|arxiv = astro-ph/0006305 }}</ref><ref>[http://vizier.u-strasbg.fr/doc/catstd-3.2.htx ''Standards for Astronomical Catalogues, Version 2.0''], section 3.2.2, web page, accessed 12-I-2007. {{Webarchive|url=http://web.archive.org/web/20170508162629/http://vizier.u-strasbg.fr:80/doc/catstd-3.2.htx |date=08 مايو 2017}}</ref> تعريف هذا الحد الفيزيائي هو: أكبر كتلة غير دوارة يمكن لضغط [[انفطار (فيزياء)|الانفطار]] [[إلكترون|للإلكترونات]] فيها أن يمنع [[تفرد جذبوي|تفردها الجذبوي]]. |
||
هذا الحد يقدر بأنه 1.44 [[كتلة شمسية]]. وتختلف القيم الحسابية لهذا الحد بناء على التكوين النووي للكتلة والتقديرات المستخدمة قياسيا وحسابيا. |
هذا الحد يقدر بأنه 1.44 [[كتلة شمسية]]. وتختلف القيم الحسابية لهذا الحد بناء على التكوين النووي للكتلة والتقديرات المستخدمة قياسيا وحسابيا. |
نسخة 17:01، 26 يناير 2018
حدّ شاندراسيخار (Chandrasekhar limit) نسبة إلى الفيزيائي الحائز على جائزة نوبل عام 1983 "سابرامانين تشاندراسخار"(Subrahmanyan Chandrasekhar).[1][2][3] تعريف هذا الحد الفيزيائي هو: أكبر كتلة غير دوارة يمكن لضغط الانفطار للإلكترونات فيها أن يمنع تفردها الجذبوي.
هذا الحد يقدر بأنه 1.44 كتلة شمسية. وتختلف القيم الحسابية لهذا الحد بناء على التكوين النووي للكتلة والتقديرات المستخدمة قياسيا وحسابيا.
وحيث أنّ نجوم الأقزام البيضاء يدعم صمود مادتها من الانهيار التجاذبي ضغط انفطار الإلكترونات ، فإن حد شاندراسيخار يمثل الحد الأعلى لكتلة القزم الأبيض . فإذا زادت كتلة النجم عنه زادت قوة الجاذبية وبالتالي يشتد تجاذب جزيئاتها مما يؤدي بها إلى الانهيار (التجاذبي) . وطبقا لنموذج تطور نجم من نجوم النسق الأساسي فإن أي نجم تزيد كتلته عن 8 أضعاف كتلة الشمس تقريبا لا يمكنها أن تفقد قدرا كافيا من كتلتها لتشكل قزما أبيضا في نهاية حياتها ، وإنما ينتهي بها الأمر إما إلى نجم نيوتروني أو ثقب أسود.
القزم الأبيض
بعد أن يستهلك النجم جميع ما لديه من وقود الهيدروجين ويتوقف الاندماج النووي ينهار نجم مثل الشمس على نفسه تحت تأثير الجاذبية ويتحول مركزها إلى قزما أبيضا، وتتسم جميع الأجرام بتلك الخاصية إذا كانت كتلتها أقل من حد شاندراسيخار، ففي هذه الحالة لا يكفي ضغط مادة النجم لتكوين قزم أبيض مستقر، وبحسب كمية الكتلة فينشأ عن ذلك التقلص إما نجم نيوتروني (إذا كانت كتلة النجم المتقلصة في حدود نحو 3.5 كتلة شمسية) أو ثقب أسود (إذا كانت كتلة النجم المتقلص أكبر من 3.8 كتلة شمسية بالتقريب) .
وتعتبر مادة القزم الأبيض غازاً إلكترونياً منفطرا، ويحتاج حساب حد شاندراسيخار له إلى معاملته على أنه احصاء فيرمي ديراك حيث أن الإلكترونات عبارة عن فرميونات، ومع إهمال مؤثرات النظرية النسبية العامة حيث تظهر تلك المؤثرات في حالات زيادة الإنصغاط النجمي (التقلص الشديد وإرتفاع الكثافة الشديد) .
فنحصل على صيغة الحد الأقصى للكتلة :
حيث:
يعطي عدد النوكليونات في المتوسط التي تنتسب إلى 1 إلكترون بإعتبار أن القزم الأبيض متعادل كهربائياً، ومادة النجم تتكون من ذرات بها من النوكليونات و من البروتونات.
تساوي كتلة شمسية.
أمثلة
تتكون الأقزام البيضاء أساسيا من نظير الكربون أو الأكسجين وبالتالي يكون :
.
ومها نحصل على حد الكتلة الحرجة المذكورة ومقدارها 1,457 كتلة شمسية.
ومثال على ذلك نجده في الشعرى اليمانية ب . إما بالنسبة لقزم أبيض قلبه من الحديد ، فيكون :
.
وبناء على ذلك فيكون كتلته الحرجة 256و1 كتلة شمسية . أي أن حد كتلة شندراسيخار لا يصل إليها كل نجم ، حيث أن نوع مادته تحدد حد كتلة شاندراسيخار الخاصة به.
اقرأ أيضا
مراجع
- ^ Stoner، E. C. (1932). "The minimum pressure of a degenerate electron gas". Monthly Notices of the Royal Astronomical Society. ج. 92: 651–661. Bibcode:1932MNRAS..92..651S. DOI:10.1093/mnras/92.7.651.
- ^ Hillebrandt، Wolfgang؛ Niemeyer، Jens C. (2000). "Type IA Supernova Explosion Models". Annual Review of Astronomy and Astrophysics. ج. 38: 191–230. arXiv:astro-ph/0006305. Bibcode:2000ARA&A..38..191H. DOI:10.1146/annurev.astro.38.1.191.
- ^ Standards for Astronomical Catalogues, Version 2.0, section 3.2.2, web page, accessed 12-I-2007. نسخة محفوظة 08 مايو 2017 على موقع واي باك مشين.