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- 古典力学並びに量子力学におけるBerry位相(Pancharatnam–Berry位相、Pancharatnam位相、幾何学的位相とも)とは、系が断熱サイクルに置かれたとき、ハミルトニアンのパラメーター空間の幾何学的性質に起因して、サイクルの過程でもたらされる位相差のことである。 この現象は、S. Pancharatnam (1956)とH. C. Longuet-Higgins (1958)のそれぞれで独立に見いだされ、のちにマイケル・ベリー (1984)によって一般化された。 (ja)
- 古典力学並びに量子力学におけるBerry位相(Pancharatnam–Berry位相、Pancharatnam位相、幾何学的位相とも)とは、系が断熱サイクルに置かれたとき、ハミルトニアンのパラメーター空間の幾何学的性質に起因して、サイクルの過程でもたらされる位相差のことである。 この現象は、S. Pancharatnam (1956)とH. C. Longuet-Higgins (1958)のそれぞれで独立に見いだされ、のちにマイケル・ベリー (1984)によって一般化された。 (ja)
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- 古典力学並びに量子力学におけるBerry位相(Pancharatnam–Berry位相、Pancharatnam位相、幾何学的位相とも)とは、系が断熱サイクルに置かれたとき、ハミルトニアンのパラメーター空間の幾何学的性質に起因して、サイクルの過程でもたらされる位相差のことである。 この現象は、S. Pancharatnam (1956)とH. C. Longuet-Higgins (1958)のそれぞれで独立に見いだされ、のちにマイケル・ベリー (1984)によって一般化された。 (ja)
- 古典力学並びに量子力学におけるBerry位相(Pancharatnam–Berry位相、Pancharatnam位相、幾何学的位相とも)とは、系が断熱サイクルに置かれたとき、ハミルトニアンのパラメーター空間の幾何学的性質に起因して、サイクルの過程でもたらされる位相差のことである。 この現象は、S. Pancharatnam (1956)とH. C. Longuet-Higgins (1958)のそれぞれで独立に見いだされ、のちにマイケル・ベリー (1984)によって一般化された。 (ja)
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- Berry位相 (ja)
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