CERN Accelerating science

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001429942 520__ $$aThe uncertainty on the calorimeter energy response to jets of particles is derived for the ATLAS experiment at the Large Hadron Collider (LHC). First, the calorimeter response to single isolated charged hadrons is measured and compared to the Monte Carlo simulation using proton-proton collisions at centre-of-mass energies of $\sqrt{s}$ = 900 GeV and 7 TeV collected during 2009 and 2010. Then, using the decay of K_s and Lambda particles, the calorimeter response to specific types of particles (positively and negatively charged pions, protons, and anti-protons) is measured and compared to the Monte Carlo predictions. Finally, the jet energy scale uncertainty is determined by propagating the response uncertainty for single charged and neutral particles to jets. The response uncertainty is 2-5% for central isolated hadrons and 1-3% for the final calorimeter jet energy scale.
001429942 520__ $$9arXiv$$aThe uncertainty on the calorimeter energy response to jets of particles is derived for the ATLAS experiment at the Large Hadron Collider (LHC). First, the calorimeter response to single isolated charged hadrons is measured and compared to the Monte Carlo simulation using proton-proton collisions at centre-of-mass energies of sqrt(s) = 900 GeV and 7 TeV collected during 2009 and 2010. Then, using the decay of K_s and Lambda particles, the calorimeter response to specific types of particles (positively and negatively charged pions, protons, and anti-protons) is measured and compared to the Monte Carlo predictions. Finally, the jet energy scale uncertainty is determined by propagating the response uncertainty for single charged and neutral particles to jets. The response uncertainty is 2-5% for central isolated hadrons and 1-3% for the final calorimeter jet energy scale.
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001429942 700__ $$aDella Pietra, Massimo$$iINSPIRE-00213261$$uINFN, Naples$$uNaples, Inst. U. Navale
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001429942 700__ $$aDotti, Andrea$$iINSPIRE-00305750$$uINFN, Pisa$$uPisa U.
001429942 700__ $$aDova, Maria-Teresa$$iINSPIRE-00077959$$uLa Plata U.
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001429942 700__ $$aDrasal, Zbynek$$iINSPIRE-00002370$$uCharles U.
001429942 700__ $$aDrees, Jürgen$$iINSPIRE-00078118$$uWuppertal U.
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001429942 700__ $$aGeorge, Simon$$iINSPIRE-00084316$$uRoyal Holloway, U. of London
001429942 700__ $$aGerlach, Peter$$iINSPIRE-00230257$$uWuppertal U.
001429942 700__ $$aGershon, Avi$$iINSPIRE-00214690$$uTel Aviv U.
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001429942 700__ $$aJoseph, John$$iINSPIRE-00325376$$uLBL, Berkeley
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001429942 700__ $$aKabana, Sonja$$iINSPIRE-00094166$$uBern U., LHEP
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001429942 700__ $$aKama, Sami$$iINSPIRE-00216391$$uSouthern Methodist U.
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001429942 700__ $$aSantonico, Rinaldo$$iINSPIRE-00222976$$uINFN, Rome$$uRome U., Tor Vergata
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001429942 700__ $$aScallon, Olivia$$iINSPIRE-00223022$$uMontreal U.
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001429942 700__ $$aSchaarschmidt, Jana$$iINSPIRE-00223142$$uOrsay, LAL
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001429942 700__ $$aSchegelsky, Valery$$iINSPIRE-00223190$$uSt. Petersburg, INP
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001429942 700__ $$aSchernau, Michael$$iINSPIRE-00123929$$uUC, Irvine
001429942 700__ $$aScherzer, Max$$iINSPIRE-00223217$$uNevis Labs, Columbia U.
001429942 700__ $$aSchiavi, Carlo$$iINSPIRE-00223222$$uINFN, Genoa$$uGenoa U.
001429942 700__ $$aSchieck, Jochen$$iINSPIRE-00123990$$uMunich U.
001429942 700__ $$aSchioppa, Marco$$iINSPIRE-00172296$$uINFN, Cosenza$$uCalabria U.
001429942 700__ $$aSchlenker, Stefan$$iINSPIRE-00223244$$uCERN
001429942 700__ $$aSchlereth, James$$iINSPIRE-00124127$$uArgonne
001429942 700__ $$aSchmidt, Evelyn$$iINSPIRE-00223258$$uFreiburg U.
001429942 700__ $$aSchmieden, Kristof$$iINSPIRE-00260738$$uBonn U.
001429942 700__ $$aSchmitt, Christian$$iINSPIRE-00058231$$uMainz U.
001429942 700__ $$aSchmitt, Sebastian$$iINSPIRE-00237403$$uHeidelberg U.
001429942 700__ $$aSchmitz, Martin$$iINSPIRE-00223260$$uBonn U.
001429942 700__ $$aSchöning, André$$iINSPIRE-00185763$$uHeidelberg U.
001429942 700__ $$aSchott, Matthias$$iINSPIRE-00223276$$uCERN
001429942 700__ $$aSchouten, Doug$$iINSPIRE-00300504$$uTRIUMF
001429942 700__ $$aSchovancova, Jaroslava$$iINSPIRE-00153378$$uPrague, Inst. Phys.
001429942 700__ $$aSchram, Malachi$$iINSPIRE-00144920$$uMcGill U.
001429942 700__ $$aSchroeder, Christian$$iINSPIRE-00223280$$uMainz U.
001429942 700__ $$aSchroer, Nicolai$$iINSPIRE-00223297$$uHeidelberg U.
001429942 700__ $$aSchuh, Silvia$$iINSPIRE-00232458$$uCERN
001429942 700__ $$aSchuler, Georges$$iINSPIRE-00232462$$uCERN
001429942 700__ $$aSchultens, Martin Johannes$$iINSPIRE-00287155$$uBonn U.
001429942 700__ $$aSchultes, Joachim$$iINSPIRE-00223300$$uWuppertal U.
001429942 700__ $$aSchultz-Coulon, Hans-Christian$$iINSPIRE-00124529$$uKirchhoff Inst. Phys.
001429942 700__ $$aSchulz, Holger$$iINSPIRE-00287163$$uHumboldt U., Berlin
001429942 700__ $$aSchumacher, Jan$$iINSPIRE-00223319$$uBonn U.
001429942 700__ $$aSchumacher, Markus$$iINSPIRE-00223322$$uFreiburg U.
001429942 700__ $$aSchumm, Bruce$$iINSPIRE-00124566$$uUC, Santa Cruz
001429942 700__ $$aSchune, Philippe$$iINSPIRE-00124581$$uIRFU, Saclay
001429942 700__ $$aSchwanenberger, Christian$$iINSPIRE-00124643$$uManchester U.
001429942 700__ $$aSchwartzman, Ariel$$iINSPIRE-00053381$$uSLAC
001429942 700__ $$aSchwemling, Philippe$$iINSPIRE-00124725$$uParis U., VI-VII
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001429942 700__ $$aSchwierz, Rainer$$iINSPIRE-00042665$$uDresden, Tech. U.
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001429942 700__ $$aSpiwoks, Ralf$$iINSPIRE-00223859$$uCERN
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001429942 700__ $$aStanecka, Ewa$$iINSPIRE-00223897$$uCracow, INP
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001429942 700__ $$aSteinberg, Peter$$iINSPIRE-00256449$$uBrookhaven
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001429942 700__ $$aStelzer, Bernd$$iINSPIRE-00040738$$uSimon Fraser U.
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001429942 700__ $$aStern, Sebastian$$iINSPIRE-00237591$$uMunich, Max Planck Inst.
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001429942 700__ $$aStockton, Mark$$iINSPIRE-00223972$$uMcGill U.
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001429942 700__ $$aStrang, Michael$$iINSPIRE-00129235$$uOhio State U.
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001429942 700__ $$aStrauss, Michael$$iINSPIRE-00129297$$uOklahoma U.
001429942 700__ $$aStrizenec, Pavol$$iINSPIRE-00129337$$uKosice, IEF
001429942 700__ $$aStröhmer, Raimund$$iINSPIRE-00129353$$uWurzburg U.
001429942 700__ $$aStrom, David$$iINSPIRE-00129396$$uOregon U.
001429942 700__ $$aStrong, John$$iINSPIRE-00232634$$uRoyal Holloway, U. of London
001429942 700__ $$aStroynowski, Ryszard$$iINSPIRE-00129434$$uSouthern Methodist U.
001429942 700__ $$aStrube, Jan$$iINSPIRE-00042059$$uRutherford
001429942 700__ $$aStugu, Bjarne$$iINSPIRE-00129469$$uBergen U.
001429942 700__ $$aStumer, Iuliu$$iINSPIRE-00232643$$uBrookhaven
001429942 700__ $$aStupak, John$$iINSPIRE-00232658$$uSUNY, Stony Brook
001429942 700__ $$aSturm, Philipp$$iINSPIRE-00224024$$uWuppertal U.
001429942 700__ $$aStyles, Nicholas Adam$$iINSPIRE-00049529$$uDESY
001429942 700__ $$aSoh, Dart-yin$$iINSPIRE-00227270$$uTaiwan, Inst. Phys.$$uZhongshan U.
001429942 700__ $$aSu, Dong$$iINSPIRE-00224038$$uSLAC
001429942 700__ $$aSubramania, Halasya Siva$$iINSPIRE-00232662$$uAlberta U.
001429942 700__ $$aSuccurro, Antonella$$iINSPIRE-00237625$$uBarcelona, IFAE
001429942 700__ $$aSugaya, Yorihito$$iINSPIRE-00224054$$uOsaka U.
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001429942 700__ $$aSuita, Koichi$$iINSPIRE-00224076$$uKobe U.
001429942 700__ $$aSuk, Michal$$iINSPIRE-00224089$$uCharles U.
001429942 700__ $$aSulin, Vladimir$$iINSPIRE-00224090$$uLebedev Inst.
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001429942 700__ $$aVan Der Leeuw, Robin$$iINSPIRE-00237750$$uFOM, Amsterdam
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001429942 8564_ $$uhttps://atlas.web.cern.ch/Atlas/GROUPS/PHYSICS/PAPERS/PERF-2011-05/$$yall figures including auxiliary figures
001429942 8564_ $$8763222$$s733881$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/arXiv:1203.1302.pdf
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001429942 8564_ $$8763204$$s18608$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/OpenMEta0Pt0.png$$y00012 $\langle E/p \rangle$ for pions as a function of the extrapolated distance between that pion and a pion of the opposite sign. In all cases the pions are daughters of a reconstructed $K_S$ candidate and are required to be isolated from all tracks in the event except the other daughter of the decay. The response is shown for low energy ($2.2\leq E_a<2.8$~GeV) \protect\subref{fig:OpenPEta0Pt0} $\pi^{+}$ and \protect\subref{fig:OpenMEta0Pt0} $\pi^{-}$ in the central pseudorapidity bin ($|\eta|<0.6$). The MC simulation has no tracks passing the selection in the smallest bin (smallest two bins) of opening distance for $\pi^+$ ($\pi^-$).Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763205$$s28485$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/RawEoverP.png$$y00003 Caption not extracted
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001429942 8564_ $$8763207$$s18211$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/comparison_reco_eta_0_0_0_6_p_1500_0_1800_0.png$$y00019 Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763208$$s24796$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/RawEoverP_PPi.png$$y00004 The uncorrected $E/p$ distribution for \protect\subref{fig:RawEoverP} single $\pi^{-}$ and $\overline{p}$ and \protect\subref{fig:RawEoverP_PPi} $\pi^{+}$ and $p$ in a single bin of available energy and pseudorapidity, $2.2\leq E_a<2.8$~GeV and $|\eta|<0.6$.Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763209$$s17160$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/comparison_true_eta_0_0_0_6_p_3600_0_4600_0.png$$y00018 Energy density, $\rho$, as a function of the radial distance $R$ in $\eta \times \phi$ space from the track impact point for tracks with \protect\subref{fig:comparison_true_eta_1500_1800} $1.5 \leq p < 1.8$~GeV and \protect\subref{fig:comparison_true_eta_3600_4600} $3.6 \leq p < 4.6$~GeV. The blue rectangles with diagonal hatching show the true energy density associated with MIP tracks. The yellow rectangles with horizontal hatching (red rectangles with vertical hatching) show the true energy density in the EM calorimeter associated to background particles for MIP-tagged (all) tracks.Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763210$$s18655$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/PiPProtonDiffFwd.png$$y00008 The difference in $\langle E/p \rangle$ between $\pi^+$ from $K_S$ candidates and $p$ from $\Lambda$ candidates in tracks with \protect\subref{fig:PiPProtonDiff} $|\eta|<0.6$ and \protect\subref{fig:PiPProtonDiffFwd} $0.6\leq|\eta|<1.1$. The responses to the protons are corrected for charged particle backgrounds (see text).Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763211$$s19209$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/PiPPiMDiff.png$$y00005 Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763212$$s18577$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/PiPPiMDiffFwd.png$$y00006 The difference in $\langle E/p \rangle$ between $\pi^+$ and $\pi^-$ from $K_S$ candidates in tracks with \protect\subref{fig:PiPPiMDiff} $|\eta|<0.6$ and \protect\subref{fig:PiPPiMDiffFwd} $0.6\leq|\eta|<1.1$.Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763213$$s27095$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/LambdaMass.png$$y00000 Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763214$$s18752$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/OpenPEta0Pt0.png$$y00011 Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763215$$s18058$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/OpenPEta0Pt1.png$$y00014 Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763216$$s17425$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/OpenPEta0Pt2.png$$y00015 Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763217$$s16917$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/OpenPEta0Pt3.png$$y00016 Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763218$$s9563$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/fig00002.png$$y00002 noimgThe number of signal candidate tracks, extracted from the fits described in the text, in data and MC simulation.
001429942 8564_ $$8763219$$s19302$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/OpenPEta1Pt0.png$$y00013 None
001429942 8564_ $$8763220$$s30752$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/LambdaMassFit.png$$y00001 \protect\subref{fig:LambdaMass} The reconstructed mass peak of $\Lambda$ candidates with central ($|\eta|<0.6$) proton-candidate tracks in data (black points) and MC simulation (green histogram). \protect\subref{fig:LambdaMassFit} The reconstructed mass peak of $\Lambda$ candidates in data. The distribution is shown separately for positive (i.e. proton candiate) and negative (i.e. pion candidate) tracks in the central region ($|\eta|<0.6$).Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763221$$s17559$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/comparison_reco_eta_0_0_0_6_p_3600_0_4600_0.png$$y00020 Energy density, $\rho$, as a function of the radial distance $R$ in $\eta \times \phi$ space from the track impact point for tracks with \protect\subref{fig:comparison_reco_1500_1800} $1.5\leq p < 1.8$~GeV and \protect\subref{fig:comparison_reco_3600_4600} $3.6 \leq p < 4.6$~GeV. The black markers (green rectangles) show the reconstructed energy density associated with MIP-tagged tracks for data (MC). The blue hatched rectangles show the true energy density associated with MIP tracks.Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763223$$s18477$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/PiPProtonDiff.png$$y00007 Caption not extracted
001429942 8564_ $$8763224$$s16849$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/PiMAProtonDiffFwd.png$$y00010 The difference in $ \langle E/p \rangle$ between $\pi^-$ from $K_S$ candidates and $\overline{p}$ from $\overline{\Lambda}$ candidates in tracks with \protect\subref{fig:PiMAProtonDiff} $|\eta|<0.6$ and \protect\subref{fig:PiMAProtonDiffFwd} $0.6\leq|\eta|<1.1$. The responses to the anti-protons are corrected for charged particle backgrounds (see text).Caption not extracted
001429942 8564_ $$8764771$$s2410240$$uhttps://cds.cern.ch/record/1429942/files/epjc73.2305.pdf$$ySpringer Open Access article
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