Теплоємність

Теплоє́мність — фізична величина, яка визначається кількістю тепла, яке потрібно надати тілу для зміни його температури на один кельвін. Поняття теплоємності ввів шотландський фізик і хімік Джозеф Блек.

Теплоємність
Досліджується в	термодинаміка
Розмірність	${\mathsf {L}}^{2}{\mathsf {M}}{\mathsf {T}}^{-2}{\mathsf {\Theta }}^{-1}$
Формула	$C={\frac {\mathrm {d} Q}{\mathrm {d} T}}$
Позначення у формулі	$C$, $Q$ і $T$
Символ величини (LaTeX)	$C$
Підтримується Вікіпроєктом	Вікіпедія:Проєкт:Математика
Рекомендована одиниця вимірювання	joule per kelvin differenced і kilogram square metre per square second kelvind
Теплоємність у Вікісховищі

Позначається здебільшого великою латинською літерою C. Питома теплоємність — теплоємність одиничної маси тіла, позначається малою латинською літерою c. Часто визначається також молярна теплоємність — теплоємність одного моля газу.

Математична теорія

Кількість теплоти $\delta Q$ в термодинаміці визначається величиною

$\delta Q=T\delta S$,

де T — температура, S — ентропія.

Проте, кількість теплоти, яку отримує тіло при тому чи іншому процесі залежить від умов, при яких проходить процес. При сталому об'ємі робота з розширення тіла при нагріванні не виконується, тому для нагрівання на один градус при таких умовах потрібно менше тепла, ніж при сталому тиску, коли тіло може розширятися. Тому розрізняють два значення теплоємності:

• теплоємність при сталому об'ємі $C_{V}$

$C_{V}=T\left({\frac {\partial S}{\partial T}}\right)_{V}$

• теплоємність при сталому тиску

$C_{P}=T\left({\frac {\partial S}{\partial T}}\right)_{P}$

Справедливе співвідношення $C_{P}>C_{V}$.

Теплоємність можна також виразити у вигляді похідних від термодинамічних потенціалів. При сталому об'ємі використовується внутрішня енергія E:

$C_{V}=\left({\frac {\partial E}{\partial T}}\right)_{V}$

При сталому тиску — ентальпія W

$C_{P}=\left({\frac {\partial W}{\partial T}}\right)_{P}$.

Зв'язок між теплоємністю при сталому об'ємі й сталому тиску можна визначити також формулами

$C_{P}-C_{V}=-T{\frac {\left({\frac {\partial V}{\partial T}}\right)_{P}^{2}}{\left({\frac {\partial V}{\partial P}}\right)_{T}}}=-T{\frac {\left({\frac {\partial P}{\partial T}}\right)_{V}^{2}}{\left({\frac {\partial P}{\partial V}}\right)_{T}}}$

Оскільки похідна $\left({\frac {\partial P}{\partial V}}\right)_{T}$ завжди від'ємна — тиск завжди зменшується при ізотермічному розширенні, то $C_{P}>C_{V}$.

Температурна залежність теплоємності

Згідно з третім законом термодинаміки при абсолютному нулі температури теплоємність стає нульовою. При малих температурах теплоємність твердих тіл зростає пропорційно кубу від температури (закон Дебая). При температурах, які перевищують температуру Дебая, теплоємність твердих тіл стає незалежною від температури (закон Дюлонга-Пті).

Залежність теплоємності від температури має особливості в області фазових переходів.

Конкретні системи

Для ідеального газу

$C_{V}={\frac {i}{2}}k_{B}N$,

де $k_{B}$ — стала Больцмана, $i$ — число степенів свободи.

$C_{P}={\frac {i+2}{2}}k_{B}N$

Тверде тіло

Модель Ейнштейна

За Ейнштейном кристалічні тіла являють собою систему незалежних гармонічних осциляторів. При високих температурах теплоємності кристалічних тіл мають однакові значення

$C_{V}=3R\,(6{\text{кал}}/{\text{моль}}\cdot K).$

Рівномірний розподіл енергії по ступенях вільності відповідає моделі кристалічного тіла. Таким чином, кожний атом у кристалі є тривимірний гармонічний осцилятор із шістьма ступенями вільності. Це призводить до дворазового перевищення теплоємностей кристалів теплоємностей ідеальних газів, які мають лише три ступені вільності (поступальний рух).

$C_{V}={\frac {3R(\Theta _{E}/T)^{3}e^{\Theta _{E}/T}}{(e^{\Theta _{E}/T}-1)^{2}}},$

де $\Theta _{E}$ — так звана характеристична температура, яка дорівнює

$\Theta _{E}=hv_{0}/k,$

де $h,k$ — стала Планка й стала Больцмана/

Модель Дебая

Дебай увів поняття про кристалічне тіло як про систему пов'язаних осциляторів із частотами, які змінюються від нуля до декотрої максимальної величини. Рівняння задається як

$C_{V}=9R({\frac {T}{\Theta _{D}}})^{3}\int _{0}^{\Theta _{D}/T}({\frac {x^{4}e^{x}}{(e^{x}-1)^{2}}})dx,$

де $x=hv/kT=\Theta /T.$ Характеристична температура

$\Theta _{D}=hv_{m}/k,$

$v_{m}$ — максимальна частота коливань.

Див. також

• Ланцюг Тоди
• Питома теплоємність
• Закон рівнорозподілу
• Теплоємність твердого тіла
• Теплоємність гірських порід
• Температура Дебая
• Закон Дюлонга-Пті
• Модель теплоємності Ейнштейна

Джерела

• Федорченко А.М. (1993). Теоретична фізика. Квантова механіка, термодинаміка і статистична фізика. Т.2. Київ: Вища школа.
• Ландау Л.Д., Лившиц Е.М. (1976). Теоретическая физика. т. V. Статистическая физика. Часть 1. Москва: Наука.

Посилання

• Теплоємність // Універсальний словник-енциклопедія. — 4-те вид. — К. : Тека, 2006.
• Теплоємність // Термінологічний словник-довідник з будівництва та архітектури / Р. А. Шмиг, В. М. Боярчук, І. М. Добрянський, В. М. Барабаш ; за заг. ред. Р. А. Шмига. — Львів, 2010. — С. 188. — ISBN 978-966-7407-83-4.