Parabolik yörünge

Kaçış yörüngesi, dış merkezliği 1 olan yörüngelerdir. Yörünge üzerinde bulunan cismin hızı kaçış hızına eşittir ve dolayısıyla herhangi bir gezegenin yer çekimsel kuvvetinden kurtulabilirler. Yörünge üzerindeki cismin hızı arttırıldığı takdirde, hiperbolik yörüngeye geçer.

Baker denklemi

Barker denklemi, uçuş süresi t'yi bir parabolik yörüngenin gerçek anomali nu'su ile ilişkilendirir:

$t-T={\frac {1}{2}}{\sqrt {\frac {p^{3}}{\mu }}}\left(D+{\frac {1}{3}}D^{3}\right)$

burada:

• $D=\tan {\frac {\nu }{2}}$ yardımcı değişkendir
• $T$ periapsis geçiş zamanı
• $\mu$ standart yerçekimi parametresidir
• $p$ yörüngenin yarı latus rektumudur ($p=h^{2}/\mu$ )

Daha genel olarak, bir yörüngedeki herhangi iki nokta arasındaki süre

$t_{f}-t_{0}={\frac {1}{2}}{\sqrt {\frac {p^{3}}{\mu }}}\left(D_{f}+{\frac {1}{3}}D_{f}^{3}-D_{0}-{\frac {1}{3}}D_{0}^{3}\right)$

Alternatif olarak, denklem parabolik bir yörüngede $r_{p}=p/2$ periapsis mesafesi cinsinden ifade edilebilir:

$t-T={\sqrt {\frac {2r_{p}^{3}}{\mu }}}\left(D+{\frac {1}{3}}D^{3}\right)$

Eliptik ve hiperbolik yörüngelerdeki gerçek anomalileri çözmek için kullanılan Kepler denkleminden farklı olarak, Barker denklemindeki gerçek anomali doğrudan $t$ için çözülebilir. Aşağıdaki yerini koymalar yapılırsa

${\begin{aligned}A&={\frac {3}{2}}{\sqrt {\frac {\mu }{2r_{p}^{3}}}}(t-T)\\[3pt]B&={\sqrt[{3}]{A+{\sqrt {A^{2}+1}}}}\end{aligned}}$

sonra

$\nu =2\arctan \left(B-{\frac {1}{B}}\right)$

Hiperbolik fonksiyonlarla çözüm şu şekilde de ifade edilebilir:

$\nu =2\arctan \left(2\sinh {\frac {\mathrm {arcsinh} {\frac {3M}{2}}}{3}}\right)$

burada

$M={\sqrt {\frac {\mu }{2r_{p}^{3}}}}(t-T)$