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„Bandstruktur“ – Versionsunterschied

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Zeile 21:
mit dem [[Impuls]] <math>\vec p.</math>
 
Elektronen in einem Festkörper, auch als [[Kristallelektron|Kristallelektronen]]en bezeichnet, können durch den Einfluss des periodischen Gitterpotentials nicht mehr als freie Teilchen angesehen werden. Im einfachsten Fall kann ein Kristallelektron dann als ein [[Quasiteilchen]] mit einer von der [[Ruhemasse]] des freien Elektrons <math>m</math> abweichenden [[effektive Masse|effektiven Masse]] <math>m^*</math> beschrieben werden, was in der Dispersionsrelation zu Parabelkurven abweichender Krümmung <math>\hbar^2/m^*</math> führt.
 
Die vollständige Dispersionsrelation <math>E(\vec k)</math> der Kristallelektronen wird durch die Bandstruktur beschrieben: diese stellt die Energie über dem Wellenvektor <math>\vec k</math> (graphisch) dar. In der direkten Umgebung der Hochsymmetriepunkte, wie dem Punkt <math>\Gamma</math>, ist die Parabelform der Kurven noch zu erkennen.
Zeile 66:
* [[Modell der quasifreien Elektronen]] mit Fourierreihenansatz
* [[Tight-Binding-Methode]] mit Atomorbitalansatz
* [[k·p-Methode]] mit abstrakten, darstellungsunabhängigen Ansatz über die [[Gruppentheorie]] (genanuergenauer der [[Darstellungstheorie (Gruppentheorie)|Darstellungstheorie]])
 
== Bandstrukturen realer Festkörper ==
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