CERN Accelerating science

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001379860 0247_ $$2DOI$$a10.1016/j.physletb.2011.12.056
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001379860 245__ $$aMeasurement of the pseudorapidity and transverse momentum dependence of the elliptic flow of charged particles in lead-lead collisions at $\sqrt{s_{NN}}$ = 2.76 TeV with the ATLAS detector
001379860 246__ $$9arXiv$$aMeasurement of the pseudorapidity and transverse momentum dependence of the elliptic flow of charged particles in lead-lead collisions at sqrt(s_NN) = 2.76 TeV with the ATLAS detector
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001379860 500__ $$aComments: 16 pages plus author list (39 pages total), 6 figures, 1 table, submitted to Physics Letters B
001379860 500__ $$9arXiv$$a16 pages plus author list (39 pages total), 6 figures, 1 table, final version published in Physics Letters B
001379860 520__ $$aThis paper describes the measurement of elliptic flow of charged particles in lead-lead collisions at sqrt(s_NN) = 2.76 TeV using the ATLAS detector at the Large Hadron Collider (LHC). The results are based on an integrated luminosity of approximately 7 ub^-1. Elliptic flow is measured over a wide region in pseudorapidity, |eta| < 2.5, and over a broad range in transverse momentum, 0.5 < p_T < 20 GeV. The elliptic flow parameter v_2 is obtained by correlating individual tracks with the event plane measured using energy deposited in the forward calorimeters. As a function of transverse momentum, v_2(p_T) reaches a maximum at p_T of about 3 GeV, then decreases and becomes weakly dependent on p_T above 7 - 8 GeV. Over the measured pseudorapidity region, v_2 is found to be approximately independent of |eta| for all collision centralities and particle transverse momenta, something not observed in lower energy collisions. The results are discussed in the context of previous measurements at lower collision energies, as well as recent results from the LHC.
001379860 520__ $$9HEPDATA$$hCERN-LHC. Experimental measurements of Elliptic Flow, v2(pT), as a function of pT for eight 10% centrality intervals (from 0-10% most central to 70-80% most peripheral), for pT from 0.5 to 20 GeV, and for three ranges in pseudorapidity (|eta| &lt; 1, 1 &lt; |eta| &lt; 2 and 2 &lt; |eta| &lt; 2.5) (Tables 1-24). In addition, data points of pseudorapidity dependence of elliptic flow, v2(eta), in five pT intervals and eight 10% centrality intervals are presented (Tables 25-64). The elliptic flow parameter (v2) is measured as the second harmonic of the Fourier analysis of the  azimuthal angle distribution relative to the azimuthal angle of the reaction plane. For more details see the paper.
001379860 520__ $$9Elsevier$$aThis Letter describes the measurement of elliptic flow of charged particles in lead–lead collisions at sNN=2.76 TeV using the ATLAS detector at the Large Hadron Collider (LHC). The results are based on an integrated luminosity of approximately 7 μb −1 . Elliptic flow is measured over a wide region in pseudorapidity, |η|<2.5 , and over a broad range in transverse momentum, 0.5<pT<20 GeV . The elliptic flow parameter v2 is obtained by correlating individual tracks with the event plane measured using energy deposited in the forward calorimeters. As a function of transverse momentum, v2(pT) reaches a maximum at pT of about 3 GeV, then decreases and becomes weakly dependent on pT above 7–8 GeV. Over the measured pseudorapidity region, v2 is found to be only weakly dependent on η , with less variation than observed at lower beam energies. The results are discussed in the context of previous measurements at lower collision energies, as well as recent results from the LHC.
001379860 520__ $$9arXiv$$aThis paper describes the measurement of elliptic flow of charged particles in lead-lead collisions at sqrt(s_NN) = 2.76 TeV using the ATLAS detector at the Large Hadron Collider (LHC). The results are based on an integrated luminosity of approximately 7 ub^-1. Elliptic flow is measured over a wide region in pseudorapidity, |eta| < 2.5, and over a broad range in transverse momentum, 0.5 < p_T < 20 GeV. The elliptic flow parameter v_2 is obtained by correlating individual tracks with the event plane measured using energy deposited in the forward calorimeters. As a function of transverse momentum, v_2(p_T) reaches a maximum at p_T of about 3 GeV, then decreases and becomes weakly dependent on p_T above 7 - 8 GeV. Over the measured pseudorapidity region, v_2 is found to be approximately independent of |eta| for all collision centralities and particle transverse momenta, something not observed in lower energy collisions. The results are discussed in the context of previous measurements at lower collision energies, as well as recent results from the LHC.
001379860 540__ $$3preprint$$aOpen Access$$aCC-BY-3.0$$uhttp://creativecommons.org/licenses/by/3.0/
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001379860 700__ $$aConidi, Maria Chiara$$iINSPIRE-00212712$$uBarcelona, IFAE
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001379860 700__ $$aConstantinescu, Serban$$iINSPIRE-00212724$$uBucharest, IFIN-HH
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001379860 700__ $$aConventi, Francesco$$iINSPIRE-00212748$$uINFN, Naples$$uNaples, Inst. U. Navale
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001379860 700__ $$aCooke, Mark$$iINSPIRE-00183948$$uLBL, Berkeley
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001379860 700__ $$aCooper-Sarkar, Amanda$$iINSPIRE-00074346$$uOxford U.
001379860 700__ $$aCooper-Smith, Neil$$iINSPIRE-00212754$$uRoyal Holloway, U. of London
001379860 700__ $$aCopic, Katherine$$iINSPIRE-00045750$$uNevis Labs, Columbia U.
001379860 700__ $$aCornelissen, Thijs$$iINSPIRE-00212766$$uINFN, Genoa$$uGenoa U.
001379860 700__ $$aCorradi, Massimo$$iINSPIRE-00001854$$uINFN, Bologna
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001379860 700__ $$aCortiana, Giorgio$$iINSPIRE-00041311$$uMunich, Max Planck Inst.
001379860 700__ $$aCosta, Giuseppe$$iINSPIRE-00212780$$uINFN, Milan
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001379860 700__ $$aCostanzo, Davide$$iINSPIRE-00212803$$uSheffield U.
001379860 700__ $$aCostin, Tudor$$iINSPIRE-00212815$$uChicago U., EFI
001379860 700__ $$aCôté, David$$iINSPIRE-00027694$$uCERN
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001379860 700__ $$aCourneyea, Lorraine$$iINSPIRE-00212839$$uVictoria U.
001379860 700__ $$aCowan, Glen$$iINSPIRE-00145177$$uRoyal Holloway, U. of London
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001379860 700__ $$aDa Silva, Paulo Vitor$$iINSPIRE-00229804$$uRio de Janeiro Federal U.
001379860 700__ $$aDa Via, Cinzia$$iINSPIRE-00212924$$uManchester U.
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001379860 700__ $$aDai, Tiesheng$$iINSPIRE-00212987$$uMichigan U.
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001379860 700__ $$aDam, Mogens$$iINSPIRE-00075612$$uBohr Inst.
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001379860 700__ $$aDavidson, Nadia$$iINSPIRE-00213042$$uMelbourne U.
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001379860 700__ $$aDe Groot, Nicolo$$iINSPIRE-00213157$$uNIKHEF, Amsterdam
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001379860 700__ $$aDe La Taille, Christophe$$iINSPIRE-00130254$$uOrsay, LAL
001379860 700__ $$aDe la Torre, Hector$$iINSPIRE-00236142$$uMadrid, Autonoma U.
001379860 700__ $$aDe Lotto, Barbara$$iINSPIRE-00102726$$uINFN, Udine$$uUdine U.
001379860 700__ $$aDe Mora, Lee$$iINSPIRE-00213169$$uLancaster U.
001379860 700__ $$aDe Nooij, Lucie$$iINSPIRE-00229861$$uFOM, Amsterdam
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001379860 700__ $$aDe Pedis, Daniele$$iINSPIRE-00213170$$uINFN, Rome
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001379860 700__ $$aDe Santo, Antonella$$iINSPIRE-00076214$$uSussex U.
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001379860 700__ $$aDelmastro, Marco$$iINSPIRE-00213273$$uCERN
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001379860 700__ $$aDemichev, Mikhail$$iINSPIRE-00213297$$uDubna, JINR
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001379860 700__ $$aDi Micco, Biagio$$iINSPIRE-00236191$$uCERN
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001379860 700__ $$aDiaz, Marco Aurelio$$iINSPIRE-00077083$$uChile U., Catolica
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001379860 700__ $$aDiehl, Edward$$iINSPIRE-00213467$$uMichigan U.
001379860 700__ $$aDietrich, Janet$$iINSPIRE-00213479$$uDESY
001379860 700__ $$aDietzsch, Thorsten$$iINSPIRE-00213480$$uKirchhoff Inst. Phys.
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001379860 700__ $$aDingfelder, Jochen$$iINSPIRE-00049343$$uBonn U.
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001379860 700__ $$aBarros do Vale, Maria Aline$$iINSPIRE-00213539$$uRio de Janeiro Federal U.
001379860 700__ $$aDo Valle Wemans, André$$iINSPIRE-00213542$$uLIP, Lisbon
001379860 700__ $$aDoan, Thi Kieu Oanh$$iINSPIRE-00213554$$uAnnecy, LAPP
001379860 700__ $$aDobbs, Matt$$iINSPIRE-00059792$$uMcGill U.
001379860 700__ $$aDobinson, Robert$$iINSPIRE-00229921$$uCERN
001379860 700__ $$aDobos, Daniel$$iINSPIRE-00016406$$uDortmund U.
001379860 700__ $$aDobson, Ellie$$iINSPIRE-00213566$$uCERN
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001379860 700__ $$aDodd, Jeremy$$iINSPIRE-00077500$$uNevis Labs, Columbia U.
001379860 700__ $$aDoglioni, Caterina$$iINSPIRE-00213578$$uOxford U.
001379860 700__ $$aDoherty, Tom$$iINSPIRE-00213608$$uGlasgow U.
001379860 700__ $$aDoi, Yoshikuni$$iINSPIRE-00229944$$uKEK, Tsukuba
001379860 700__ $$aDolejsi, Jiri$$iINSPIRE-00077599$$uCharles U.
001379860 700__ $$aDolenc, Irena$$iINSPIRE-00213610$$uStefan Inst., Ljubljana
001379860 700__ $$aDolezal, Zdenek$$iINSPIRE-00077602$$uCharles U.
001379860 700__ $$aDolgoshein, Boris$$iINSPIRE-00173566$$uMoscow Phys. Eng. Inst.
001379860 700__ $$aDohmae, Takeshi$$iINSPIRE-00213623$$uICTP, Trieste
001379860 700__ $$aDonadelli, Marisilvia$$iINSPIRE-00241441$$uSao Paulo U.
001379860 700__ $$aDonega, Mauro$$iINSPIRE-00213635$$uPennsylvania U.
001379860 700__ $$aDonini, Julien$$iINSPIRE-00041261$$uLPSC, Grenoble
001379860 700__ $$aDopke, Jens$$iINSPIRE-00213647$$uCERN
001379860 700__ $$aDoria, Alessandra$$iINSPIRE-00077860$$uINFN, Naples
001379860 700__ $$aDos Anjos, Andre$$iINSPIRE-00213659$$uWisconsin U., Madison
001379860 700__ $$aDosil, Mireia$$iINSPIRE-00229953$$uBarcelona, IFAE
001379860 700__ $$aDotti, Andrea$$iINSPIRE-00305750$$uINFN, Pisa$$uPisa U.
001379860 700__ $$aDova, Maria-Teresa$$iINSPIRE-00077959$$uLa Plata U.
001379860 700__ $$aDowell, John$$iINSPIRE-00229962$$uBirmingham U.
001379860 700__ $$aDoxiadis, Alexander$$iINSPIRE-00213660$$uFOM, Amsterdam
001379860 700__ $$aDoyle, Tony$$iINSPIRE-00078002$$uGlasgow U.
001379860 700__ $$aDrasal, Zbynek$$iINSPIRE-00002370$$uCharles U.
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001379860 700__ $$aDrevermann, Hans$$iINSPIRE-00229989$$uCERN
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001379860 700__ $$aSbarra, Carla$$iINSPIRE-00223003$$uINFN, Bologna$$uBologna U.
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001379860 700__ $$aScallon, Olivia$$iINSPIRE-00223022$$uMontreal U.
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001379860 700__ $$aSchacht, Peter$$iINSPIRE-00223156$$uMunich, Max Planck Inst.
001379860 700__ $$aSchäfer, Uli$$iINSPIRE-00146919$$uMainz U.
001379860 700__ $$aSchaepe, Steffen$$iINSPIRE-00237394$$uBonn U.
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001379860 700__ $$aSchaffer, Arthur$$iINSPIRE-00223168$$uOrsay, LAL
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001379860 700__ $$aSchamberger, R. Dean$$iINSPIRE-00123848$$uSUNY, Stony Brook
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001379860 700__ $$aSchegelsky, Valery$$iINSPIRE-00223190$$uSt. Petersburg, INP
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001379860 700__ $$aSchernau, Michael$$iINSPIRE-00123929$$uUC, Irvine
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001379860 700__ $$aSchieck, Jochen$$iINSPIRE-00123990$$uMunich U.
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001379860 700__ $$aSchlenker, Stefan$$iINSPIRE-00223244$$uCERN
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001379860 700__ $$aSchmidt, Evelyn$$iINSPIRE-00223258$$uFreiburg U.
001379860 700__ $$aSchmieden, Kristof$$iINSPIRE-00260738$$uBonn U.
001379860 700__ $$aSchmitt, Christian$$iINSPIRE-00058231$$uMainz U.
001379860 700__ $$aSchmitt, Sebastian$$iINSPIRE-00237403$$uHeidelberg U.
001379860 700__ $$aSchmitz, Martin$$iINSPIRE-00223260$$uBonn U.
001379860 700__ $$aSchöning, André$$iINSPIRE-00185763$$uHeidelberg U.
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001379860 8564_ $$uhttps://atlas.web.cern.ch/Atlas/GROUPS/PHYSICS/PAPERS/HION-2011-05/$$yall figures including auxiliary figures
001379860 8564_ $$81356339$$s790113$$uhttps://cds.cern.ch/record/1379860/files/arXiv:1108.6018.pdf
001379860 8564_ $$81356337$$s62240$$uhttps://cds.cern.ch/record/1379860/files/PhiMinusPsi_1_2GeV.png$$y00001 Distribution of the azimuthal angle of individual tracks relative to the measured event plane, in eight centrality intervals. These distributions are meant to illustrate the observed correlation relative to the event plane, and are not used in the quantitative estimates of $v_2$. The curve is a fit to $1+\sum_n 2v_n \cos(n\phi)$ up to $n=6$.
001379860 8564_ $$81356338$$s24912$$uhttps://cds.cern.ch/record/1379860/files/FCal1Resolution_v1.png$$y00003 (left) Distribution of the difference between the event planes at positive and negative $\eta$ obtained using Layer 1 FCal towers, both with full and half acceptance. (right) $\sumet$ dependence of the resolution correction for event planes from Layer 1 FCal towers in full acceptance (full symbols) and half acceptance (open symbols).
001379860 8564_ $$81356340$$s26445$$uhttps://cds.cern.ch/record/1379860/files/cent_bins_Bon_10pct_f98pct.png$$y00000 Measured $\sumet$ distribution divided into 10\% centrality intervals (black). Proton-proton data at $\sqrt{s}=2.76$ TeV, convolved with a Glauber Monte Carlo calculation with $x=0.088$ (grey), as described in the text.
001379860 8564_ $$81356341$$s31102$$uhttps://cds.cern.ch/record/1379860/files/v2_vs_pt_atlas_all_4050.png$$y00009 $v_2$ vs. $\pT$ at $|\eta|&lt;1$ in the 40--50\% centrality interval, compared to previous experimental data: ALICE $v_2\{2\}$\cite{alicepaper} for inclusive charged particles, PHENIX~\cite{Adare:2010sp} $v_2$ for identified $\pi^0$, and STAR data on $v_2\{2\}$ for inclusive charged particles for the 40--60\% interval~\cite{Adams:2004bi}.
001379860 8564_ $$81356342$$s49982$$uhttps://cds.cern.ch/record/1379860/files/v2_vs_eta.png$$y00008 Pseudorapidity dependence of $v_2(\pT,\eta)$ for $0.5 &lt; \pT &lt; 20$ GeV in five $\pT$ intervals and 10\% centrality intervals. Error bars show statistical and systematic uncertainties added in quadrature.
001379860 8564_ $$81356343$$s29461$$uhttps://cds.cern.ch/record/1379860/files/PsiPMinusPsiN.png$$y00002 (left) Distribution of the difference between the event planes at positive and negative $\eta$ obtained using Layer 1 FCal towers, both with full and half acceptance. (right) $\sumet$ dependence of the resolution correction for event planes from Layer 1 FCal towers in full acceptance (full symbols) and half acceptance (open symbols).
001379860 8564_ $$81356344$$s31383$$uhttps://cds.cern.ch/record/1379860/files/v2_vs_pt_eta1.png$$y00006 Elliptic flow $v_2(\pT)$ as a function of $\pT$ for eight 10\% centrality intervals, for $\pT$ from 0.5 to 20 GeV, and for three ranges in pseudorapidity ($|\eta|&lt;1$, $1&lt;|\eta|&lt;2$ and $2&lt;|\eta|&lt;2.5$). Error bars show statistical and systematic uncertainties added in quadrature. The arrows indicate where the value of $v_2$ does not fit within the chosen plot scale, due to large statistical fluctuations.
001379860 8564_ $$81356345$$s31019$$uhttps://cds.cern.ch/record/1379860/files/v2_vs_pt_eta0.png$$y00005 Elliptic flow $v_2(\pT)$ as a function of $\pT$ for eight 10\% centrality intervals, for $\pT$ from 0.5 to 20 GeV, and for three ranges in pseudorapidity ($|\eta|&lt;1$, $1&lt;|\eta|&lt;2$ and $2&lt;|\eta|&lt;2.5$). Error bars show statistical and systematic uncertainties added in quadrature. The arrows indicate where the value of $v_2$ does not fit within the chosen plot scale, due to large statistical fluctuations.
001379860 8564_ $$81356346$$s32247$$uhttps://cds.cern.ch/record/1379860/files/v2_vs_pt_eta2.png$$y00007 Elliptic flow $v_2(\pT)$ as a function of $\pT$ for eight 10\% centrality intervals, for $\pT$ from 0.5 to 20 GeV, and for three ranges in pseudorapidity ($|\eta|&lt;1$, $1&lt;|\eta|&lt;2$ and $2&lt;|\eta|&lt;2.5$). Error bars show statistical and systematic uncertainties added in quadrature. The arrows indicate where the value of $v_2$ does not fit within the chosen plot scale, due to large statistical fluctuations.
001379860 8564_ $$82335387$$s9563$$uhttps://cds.cern.ch/record/1379860/files/fig00004.png$$y00004 noimgPrincipal systematic uncertainties (stated as a percentage of the value of $v_2$) on the $v_2$ measurement for three $\pT$ intervals and two centrality intervals, all for $|\eta|&amp;lt;1$.
001379860 8564_ $$8633635$$s1241616$$uhttps://cds.cern.ch/record/1379860/files/plb.707.330.pdf$$yElsevier Open Access article
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