CERN Accelerating science

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001363021 0247_ $$2DOI$$a10.1016/j.physletb.2011.09.092
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001363021 245__ $$aMeasurement of the $\Upsilon(1S)$ Production Cross-Section in pp Collisions at $\sqrt{s}$ = 7 TeV in ATLAS
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001363021 500__ $$aComments: 10 pages plus author list (25 pages total), 8 figures, 1 table, to be submitted to Phys Lett. B
001363021 500__ $$9arXiv$$a10 pages plus author list (24 pages total), 3 figures, 1 table, final version as appears in Physics Letters B
001363021 520__ $$aA measurement of the cross-section for Upsilon(1S) -> mu+mu- production in proton-proton collisions at centre of mass energy of 7 TeV is presented. The cross-section is measured as a function of the Upsilon(1S) transverse momentum in two bins of rapidity, |y(Upsilon1S)| < 1.2 and 1.2 < |y(Upsilon1S)| < 2.4. The measurement requires that both muons have transverse momentum pT(mu) > 4 GeV and pseudorapidity |eta(mu)| < 2.5 in order to reduce theoretical uncertainties on the acceptance, which depend on the poorly known polarization. The results are based on an integrated luminosity of 1.13 pb-1, collected with the ATLAS detector at the Large Hadron Collider. The cross-section measurement is compared to theoretical predictions: it agrees to within a factor of two with a prediction based on the NRQCD model including colour-singlet and colour-octet matrix elements as implemented in PYTHIA while it disagrees by up to a factor of ten with the next-to-leading order prediction based on the colour-singlet-model.
001363021 520__ $$9Elsevier$$aA measurement of the cross-section for ϒ(1S)→μ+μ− production in proton–proton collisions at centre of mass energy of 7 TeV is presented. The cross-section is measured as a function of the ϒ(1S) transverse momentum in two bins of rapidity, |yϒ(1S)|<1.2 and 1.2<|yϒ(1S)|<2.4 . The measurement requires that both muons have transverse momentum pTμ>4 GeV and pseudorapidity |ημ|<2.5 in order to reduce theoretical uncertainties on the acceptance, which depend on the poorly known polarisation. The results are based on an integrated luminosity of 1.13 pb −1 , collected with the ATLAS detector at the Large Hadron Collider. The cross-section measurement is compared to theoretical predictions: it agrees to within a factor of two with a prediction based on the NRQCD model including colour-singlet and colour-octet matrix elements as implemented in Pythia while it disagrees by up to a factor of ten with the next-to-leading order prediction based on the colour-singlet model.
001363021 520__ $$9arXiv$$aA measurement of the cross-section for Upsilon(1S) -> mu+mu- production in proton-proton collisions at centre of mass energy of 7 TeV is presented. The cross-section is measured as a function of the Upsilon(1S) transverse momentum in two bins of rapidity, |y(Upsilon1S)| < 1.2 and 1.2 < |y(Upsilon1S)| < 2.4. The measurement requires that both muons have transverse momentum pT(mu) > 4 GeV and pseudorapidity |eta(mu)| < 2.5 in order to reduce theoretical uncertainties on the acceptance, which depend on the poorly known polarization. The results are based on an integrated luminosity of 1.13 pb-1, collected with the ATLAS detector at the Large Hadron Collider. The cross-section measurement is compared to theoretical predictions: it agrees to within a factor of two with a prediction based on the NRQCD model including colour-singlet and colour-octet matrix elements as implemented in PYTHIA while it disagrees by up to a factor of ten with the next-to-leading order prediction based on the colour-singlet-model.
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001363021 700__ $$aCooper-Smith, Neil$$iINSPIRE-00212754$$uRoyal Holloway, U. of London
001363021 700__ $$aCopic, Katherine$$iINSPIRE-00045750$$uNevis Labs, Columbia U.
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001363021 700__ $$aCortes-Gonzalez, Arely$$iINSPIRE-00212778$$uIllinois U., Urbana
001363021 700__ $$aCortiana, Giorgio$$iINSPIRE-00041311$$uMunich, Max Planck Inst.
001363021 700__ $$aCosta, Giuseppe$$iINSPIRE-00212780$$uINFN, Milan
001363021 700__ $$aCosta, Maria Jose$$iINSPIRE-00212791$$uValencia U., IFIC
001363021 700__ $$aCostanzo, Davide$$iINSPIRE-00212803$$uSheffield U.
001363021 700__ $$aCostin, Tudor$$iINSPIRE-00212815$$uChicago U., EFI
001363021 700__ $$aCote, David$$iINSPIRE-00027694$$uCERN
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001363021 700__ $$aCourneyea, Lorraine$$iINSPIRE-00212839$$uVictoria U.
001363021 700__ $$aCowan, Glen$$iINSPIRE-00145177$$uRoyal Holloway, U. of London
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001363021 700__ $$aCranmer, Kyle$$iINSPIRE-00074922$$uNew York U.
001363021 700__ $$aCrescioli, Francesco$$iINSPIRE-00030662$$uINFN, Pisa
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001363021 700__ $$aCuenca Almenar, Cristobal$$iINSPIRE-00041308$$uYale U.
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001363021 700__ $$aCwetanski, Peter$$iINSPIRE-00056607$$uIndiana U.
001363021 700__ $$aCzirr, Hendrik$$iINSPIRE-00229786$$uSiegen U.
001363021 700__ $$aCzyczula, Zofia$$iINSPIRE-00212961$$uOslo U.
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001363021 700__ $$aDa Silva, Paulo Vitor$$iINSPIRE-00229804$$uRio de Janeiro Federal U.
001363021 700__ $$aDa Via, Cinzia$$iINSPIRE-00212924$$uManchester U.
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001363021 700__ $$aDanielsson, Hans Olof$$iINSPIRE-00305727$$uCERN
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001363021 700__ $$aDavidson, Nadia$$iINSPIRE-00213042$$uMelbourne U.
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001363021 700__ $$aDe Lotto, Barbara$$iINSPIRE-00102726$$uINFN, Udine
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001363021 700__ $$adel Peso, Jose$$iINSPIRE-00173501$$uMadrid, Autonoma U.
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001363021 700__ $$adella Volpe, Domenico$$iINSPIRE-00134280$$uINFN, Naples
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001363021 700__ $$aDi Micco, Biagio$$iINSPIRE-00236191$$uCERN
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001363021 700__ $$aDi Simone, Andrea$$iINSPIRE-00213431$$uINFN, Rome
001363021 700__ $$aDi Sipio, Riccardo$$iINSPIRE-00213443$$uINFN, Bologna
001363021 700__ $$aDiaz, Marco Aurelio$$iINSPIRE-00077083$$uChile U., Catolica
001363021 700__ $$aDiblen, Faruk$$iINSPIRE-00213455$$uGaziantep U.
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001363021 700__ $$aDoglioni, Caterina$$iINSPIRE-00213578$$uOxford U.
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001363021 700__ $$aDoi, Yoshikuni$$iINSPIRE-00229944$$uKEK, Tsukuba
001363021 700__ $$aDolejsi, Jiri$$iINSPIRE-00077599$$uCharles U.
001363021 700__ $$aDolenc, Irena$$iINSPIRE-00213610$$uStefan Inst., Ljubljana
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001363021 700__ $$aDoria, Alessandra$$iINSPIRE-00077860$$uINFN, Naples
001363021 700__ $$ados Anjos, Andre$$iINSPIRE-00213659$$uWisconsin U., Madison
001363021 700__ $$aDosil, Mireia$$iINSPIRE-00229953$$uBarcelona, IFAE
001363021 700__ $$aDotti, Andrea$$iINSPIRE-00305750$$uINFN, Pisa
001363021 700__ $$aDova, Maria-Teresa$$iINSPIRE-00077959$$uLa Plata U.
001363021 700__ $$aDowell, John$$iINSPIRE-00229962$$uBirmingham U.
001363021 700__ $$aDoxiadis, Alexander$$iINSPIRE-00213660$$uFOM, Amsterdam
001363021 700__ $$aDoyle, Tony$$iINSPIRE-00078002$$uGlasgow U.
001363021 700__ $$aDrasal, Zbynek$$iINSPIRE-00002370$$uCharles U.
001363021 700__ $$aDrees, Jurgen$$iINSPIRE-00078118$$uWuppertal U.
001363021 700__ $$aDressnandt, Nandor$$iINSPIRE-00229970$$uPennsylvania U.
001363021 700__ $$aDrevermann, Hans$$iINSPIRE-00229989$$uCERN
001363021 700__ $$aDriouichi, Chafik$$iINSPIRE-00229992$$uBohr Inst.
001363021 700__ $$aDris, Manolis$$iINSPIRE-00213672$$uNatl. Tech. U., Athens
001363021 700__ $$aDubbert, Jorg$$iINSPIRE-00213689$$uMunich, Max Planck Inst.
001363021 700__ $$aDubbs, Tim$$iINSPIRE-00230013$$uUC, Santa Cruz
001363021 700__ $$aDube, Sourabh$$iINSPIRE-00006352$$uLBL, Berkeley
001363021 700__ $$aDuchovni, Ehud$$iINSPIRE-00152081$$uWeizmann Inst.
001363021 700__ $$aDuckeck, Guenter$$iINSPIRE-00213690$$uMunich U.
001363021 700__ $$aDudarev, Alexey$$iINSPIRE-00213702$$uCERN
001363021 700__ $$aDudziak, Fanny$$iINSPIRE-00213714$$uIowa State U.
001363021 700__ $$aDuhrssen, Michael$$iINSPIRE-00213726$$uCERN
001363021 700__ $$aDuerdoth, Ian$$iINSPIRE-00078344$$uManchester U.
001363021 700__ $$aDuflot, Laurent$$iINSPIRE-00078379$$uOrsay, LAL
001363021 700__ $$aDufour, Marc-Andre$$iINSPIRE-00213738$$uMcGill U.
001363021 700__ $$aDunford, Monica$$iINSPIRE-00029703$$uCERN
001363021 700__ $$aDuran Yildiz, Hatice$$iINSPIRE-00213740$$uDumlupinar U.
001363021 700__ $$aDuxfield, Robert$$iINSPIRE-00213751$$uSheffield U.
001363021 700__ $$aDwuznik, Michal$$iINSPIRE-00213763$$uAGH-UST, Cracow
001363021 700__ $$aDydak, Friedrich$$iINSPIRE-00078758$$uCERN
001363021 700__ $$aDzahini, Daniel$$iINSPIRE-00230020$$uLPSC, Grenoble
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001363021 700__ $$aGarcia, Carmen$$iINSPIRE-00214518$$uValencia U., IFIC
001363021 700__ $$aGarcia Navarro, Jose Enrique$$iINSPIRE-00022084$$uGeneva U.
001363021 700__ $$aGardner, Robert$$iINSPIRE-00083694$$uChicago U., EFI
001363021 700__ $$aGarelli, Nicoletta$$iINSPIRE-00214520$$uCERN
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001363021 700__ $$aGaronne, Vincent$$iINSPIRE-00214543$$uCERN
001363021 700__ $$aGarvey, John$$iINSPIRE-00230214$$uBirmingham U.
001363021 700__ $$aGatti, Claudio$$iINSPIRE-00214550$$uFrascati
001363021 700__ $$aGaudio, Gabriella$$iINSPIRE-00214561$$uINFN, Pavia
001363021 700__ $$aGaumer, Olivier$$iINSPIRE-00230224$$uGeneva U.
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001363021 700__ $$aGavrilenko, Igor$$iINSPIRE-00214609$$uLebedev Inst.
001363021 700__ $$aGay, Colin$$iINSPIRE-00214610$$uBritish Columbia U.
001363021 700__ $$aGaycken, Goetz$$iINSPIRE-00214622$$uBonn U.
001363021 700__ $$aGayde, Jean-Christophe$$iINSPIRE-00204139$$uCERN
001363021 700__ $$aGazis, Evangelos$$iINSPIRE-00084094$$uNatl. Tech. U., Athens
001363021 700__ $$aGe, Peng$$iINSPIRE-00214634$$uShandong U.
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001363021 700__ $$aGeerts, Daniel Alphonsus Adrianus$$iINSPIRE-00236242$$uFOM, Amsterdam
001363021 700__ $$aGeich-Gimbel, Christoph$$iINSPIRE-00214652$$uBonn U.
001363021 700__ $$aGellerstedt, Karl$$iINSPIRE-00214664$$uStockholm U.
001363021 700__ $$aGemme, Claudia$$iINSPIRE-00214676$$uINFN, Genoa
001363021 700__ $$aGemmell, Alistair$$iINSPIRE-00160642$$uGlasgow U.
001363021 700__ $$aGenest, Marie-Helene$$iINSPIRE-00016112$$uMunich U.
001363021 700__ $$aGentile, Simonetta$$iINSPIRE-00214688$$uINFN, Rome
001363021 700__ $$aGeorge, Matthias$$iINSPIRE-00236254$$uGottingen U., II. Phys. Inst.
001363021 700__ $$aGeorge, Simon$$iINSPIRE-00084316$$uRoyal Holloway, U. of London
001363021 700__ $$aGerlach, Peter$$iINSPIRE-00230257$$uWuppertal U.
001363021 700__ $$aGershon, Avi$$iINSPIRE-00214690$$uTel Aviv U.
001363021 700__ $$aGeweniger, Christoph$$iINSPIRE-00230262$$uKirchhoff Inst. Phys.
001363021 700__ $$aGhazlane, Hamid$$iINSPIRE-00214713$$uCNESTEN, Rabat
001363021 700__ $$aGhez, Philippe$$iINSPIRE-00084545$$uAnnecy, LAPP
001363021 700__ $$aGhodbane, Nabil$$iINSPIRE-00052068$$uClermont-Ferrand U.
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001363021 700__ $$aRizatdinova, Flera$$iINSPIRE-00048668$$uOklahoma State U.
001363021 700__ $$aRizvi, Eram$$iINSPIRE-00120467$$uQueen Mary, U. of London
001363021 700__ $$aRobertson, Steven$$iINSPIRE-00120586$$uMcGill U.
001363021 700__ $$aRobichaud-Veronneau, Andree$$iINSPIRE-00220239$$uGeneva U.
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001363021 700__ $$aSedykh, Evgeny$$iINSPIRE-00223368$$uSt. Petersburg, INP
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001363021 700__ $$aSeiden, Abraham$$iINSPIRE-00125018$$uUC, Santa Cruz
001363021 700__ $$aSeifert, Frank$$iINSPIRE-00223385$$uDresden, Tech. U.
001363021 700__ $$aSeixas, Jose$$iINSPIRE-00306265$$uRio de Janeiro Federal U.
001363021 700__ $$aSekhniaidze, Givi$$iINSPIRE-00223392$$uINFN, Naples
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001363021 700__ $$aSellers, Graham$$iINSPIRE-00223437$$uLiverpool U.
001363021 700__ $$aSeman, Michal$$iINSPIRE-00232481$$uKosice, IEF
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001363021 700__ $$aSerfon, Cedric$$iINSPIRE-00223458$$uMunich U.
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001363021 700__ $$aSeverini, Horst$$iINSPIRE-00125370$$uOklahoma U.
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001363021 700__ $$aSfyrla, Anna$$iINSPIRE-00030383$$uCERN
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001363021 700__ $$aShamim, Mansoora$$iINSPIRE-00038689$$uOregon U.
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001363021 700__ $$aVetterli, Michel$$iINSPIRE-00133870$$uSimon Fraser U.
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001363021 700__ $$aVilla, Mauro$$iINSPIRE-00225145$$uINFN, Bologna
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001363021 700__ $$aZhang, Jinlong$$iINSPIRE-00226349$$uArgonne
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001363021 700__ $$aZobernig, Georg$$iINSPIRE-00226497$$uWisconsin U., Madison
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001363021 859__ [email protected]
001363021 8564_ $$uhttps://atlas.web.cern.ch/Atlas/GROUPS/PHYSICS/PAPERS/BPHY-2011-01/$$yall figures including auxiliary figures
001363021 8564_ $$81373094$$s330635$$uhttps://cds.cern.ch/record/1363021/files/arXiv:1106.5325.pdf
001363021 8564_ $$81373087$$s24329$$uhttps://cds.cern.ch/record/1363021/files/sigma_central.png$$y00007 The differential $\uones$ cross-section for the $|y^{\uones}|&amp;lt;1.2$ (left) and $1.2&amp;lt;|y^{\uones}|&amp;lt;2.4$ (right) as function of $p_T^{\uones}$ for $p_T^\mu>4$~GeV and $|\eta^\mu|&amp;lt;2.5$ on both muons. Also shown is the colour-singlet NLO (CSM) prediction using $m_T$ for the renormalisation and factorisation scales. The shaded area shows the change in the theoretical prediction when varying the renormalisation and factorisation scales by a factor of two. The CSM NLO calculation accounts only for direct production of $\uones$ mesons and not for any feed-down from excited states. The NRQCD prediction as implemented in {\sc Pythia8} is also shown for a particular choice of parameters as discussed in the text.
001363021 8564_ $$81373088$$s24664$$uhttps://cds.cern.ch/record/1363021/files/sigma_fwd.png$$y00008 The differential $\uones$ cross-section for the $|y^{\uones}|&amp;lt;1.2$ (left) and $1.2&amp;lt;|y^{\uones}|&amp;lt;2.4$ (right) as function of $p_T^{\uones}$ for $p_T^\mu>4$~GeV and $|\eta^\mu|&amp;lt;2.5$ on both muons. Also shown is the colour-singlet NLO (CSM) prediction using $m_T$ for the renormalisation and factorisation scales. The shaded area shows the change in the theoretical prediction when varying the renormalisation and factorisation scales by a factor of two. The CSM NLO calculation accounts only for direct production of $\uones$ mesons and not for any feed-down from excited states. The NRQCD prediction as implemented in {\sc Pythia8} is also shown for a particular choice of parameters as discussed in the text.
001363021 8564_ $$81373089$$s40070$$uhttps://cds.cern.ch/record/1363021/files/bin6_seed-1_px-1_sD2_tC0.png$$y00001 Caption not extracted
001363021 8564_ $$81373090$$s42819$$uhttps://cds.cern.ch/record/1363021/files/bin14_seed-1_px-1_sD2_tC0.png$$y00003 Caption not extracted
001363021 8564_ $$81373091$$s29628$$uhttps://cds.cern.ch/record/1363021/files/threeUsed_BGtemplates_y0_pT6.png$$y00005 Two examples of the templates used for the description of the dimuon mass dependence of the background are shown. The solid histogram shows the opposite-sign (OS) $\mu$+track, the dashed histogram shows the same-sign (SS) $\mu$+track and the filled circles show the histogram derived from dimuon events in open $b\bar{b}$ and $c\bar{c}$ MC (heavy flavour MC). The error bars reflect the statistical uncertainty on the MC-based template. All histograms are normalised to the same absolute amount of background as determined in the fit for each kinematic bin (see also Fig.~\ref{fig:upsfit} and Section~\ref{sec:upsfit}).
001363021 8564_ $$81373092$$s34645$$uhttps://cds.cern.ch/record/1363021/files/threeUsed_BGtemplates_y0_pT1.png$$y00004 Two examples of the templates used for the description of the dimuon mass dependence of the background are shown. The solid histogram shows the opposite-sign (OS) $\mu$+track, the dashed histogram shows the same-sign (SS) $\mu$+track and the filled circles show the histogram derived from dimuon events in open $b\bar{b}$ and $c\bar{c}$ MC (heavy flavour MC). The error bars reflect the statistical uncertainty on the MC-based template. All histograms are normalised to the same absolute amount of background as determined in the fit for each kinematic bin (see also Fig.~\ref{fig:upsfit} and Section~\ref{sec:upsfit}).
001363021 8564_ $$81373093$$s45437$$uhttps://cds.cern.ch/record/1363021/files/bin9_seed-1_px-1_sD2_tC0.png$$y00002 Dimuon mass distributions for four representative bins in $\ymm$ and $\ptmm$. The data (filled circles) are shown together with the result of the unbinned maximum likelihood fit (histogram) as explained in the text. The shaded histogram shows the background contribution, and the three other histograms show the contributions from the three $\Upsilon$ states. All histograms are normalised by the factor determined in the fit. In the individual plots, the fitted $N_{\uones}$ yield with its statistical uncertainty, the $\chi^2$ and the number of degrees of freedom are also given. It should be noted that this is simply a binned graphical representation of the fit; the actual fit is unbinned and interpolates the template histograms to obtain the input probability density function.Caption not extracted
001363021 8564_ $$81373095$$s43431$$uhttps://cds.cern.ch/record/1363021/files/bin1_seed-1_px-1_sD2_tC0.png$$y00000 Caption not extracted
001363021 8564_ $$82334987$$s9563$$uhttps://cds.cern.ch/record/1363021/files/fig00006.png$$y00006 noimgMeasured differential cross-sections for $\Upsilon_{1S}$ production in the fiducial acceptance ($p_T^\mu>4$~GeV, $|\eta^\mu|&amp;lt;2.5$ on both muons). Also listed are the corrected yields of $\uones$ mesons, $N_{\uones}$, and the fractional statistical ($\delta_{stat}$), systematic ($\delta_{syst}$) and total ($\delta_{tot}$) uncertainties.
001363021 8564_ $$8629847$$s1269943$$uhttps://cds.cern.ch/record/1363021/files/plb.705.9.pdf$$yElsevier Open Access article
001363021 8564_ $$8619860$$s340062$$uhttps://cds.cern.ch/record/1363021/files/upsilon.pdf$$yATLAS-BPHY-2011-01 (2011-06-03)$$zStamped by WebSubmit: 01/07/2011
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