CERN Accelerating science

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002116436 0247_ $$2DOI$$a10.1140/epjc/s10052-016-4110-0
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002116436 245__ $$aReconstruction of hadronic decay products of tau leptons with the ATLAS experiment
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002116436 500__ $$9arXiv$$a25 pages plus author list + cover page (42 pages total), 10 figures, 5 tables, submitted to EPJC. All figures including auxiliary figures are available at http://atlas.web.cern.ch/Atlas/GROUPS/PHYSICS/PAPERS/PERF-2014-06/
002116436 520__ $$aThis paper presents a new method of reconstructing the individual charged and neutral hadrons in tau decays with the ATLAS detector. The reconstructed hadrons are used to classify the decay mode and to calculate the visible four-momentum of reconstructed tau candidates, significantly improving the resolution with respect to the calibration in the existing tau reconstruction. The performance of the reconstruction algorithm is optimised and evaluated using simulation and validated using samples of $Z\to\tau\tau$ and $Z(\to\mu\mu)$+jets events selected from proton-proton collisions at a centre-of-mass energy $\sqrt{s}=8$ TeV, corresponding to an integrated luminosity of 5 fb$^{-1}$.
002116436 520__ $$9Springer$$aThis paper presents a new method of reconstructing the individual charged and neutral hadrons in tau decays with the ATLAS detector. The reconstructed hadrons are used to classify the decay mode and to calculate the visible four-momentum of reconstructed tau candidates, significantly improving the resolution with respect to the calibration in the existing tau reconstruction. The performance of the reconstruction algorithm is optimised and evaluated using simulation and validated using samples of $Z\rightarrow \tau \tau $ and $Z(\rightarrow \mu \mu )$ +jets events selected from proton–proton collisions at a centre-of-mass energy $\sqrt{s}=8\,\text {TeV}$ , corresponding to an integrated luminosity of 5  $\mathrm{fb}^{-1}$ .
002116436 520__ $$9arXiv$$aThis paper presents a new method of reconstructing the individual charged and neutral hadrons in tau decays with the ATLAS detector. The reconstructed hadrons are used to classify the decay mode and to calculate the visible four-momentum of reconstructed tau candidates, significantly improving the resolution with respect to the calibration in the existing tau reconstruction. The performance of the reconstruction algorithm is optimised and evaluated using simulation and validated using samples of $Z\to\tau\tau$ and $Z(\to\mu\mu)$+jets events selected from proton-proton collisions at a centre-of-mass energy $\sqrt{s}=8$ TeV, corresponding to an integrated luminosity of 5 fb$^{-1}$.
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002116436 700__ $$aBronner, Johanna$$iINSPIRE-00235910$$uMunich, Max Planck Inst.
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002116436 700__ $$aBrooks, Timothy$$iINSPIRE-00235925$$uRoyal Holloway, U. of London
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002116436 700__ $$aBruckman de Renstrom, Pawel$$iINSPIRE-00180299$$uCracow, INP
002116436 700__ $$aBruncko, Dusan$$iINSPIRE-00179454$$uKosice, IEF
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002116436 700__ $$aBuckley, Andrew$$iINSPIRE-00211807$$uGlasgow U.
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002116436 700__ $$aDuran Yildiz, Hatice$$iINSPIRE-00213740$$uAnkara U.
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002116436 700__ $$aEdgar, Ryan Christopher$$iINSPIRE-00265484$$uMichigan U.
002116436 700__ $$aEdson, William$$iINSPIRE-00236226$$uSUNY, Albany
002116436 700__ $$aEdwards, Nicholas Charles$$iINSPIRE-00160603$$uEdinburgh U.
002116436 700__ $$aEhrenfeld, Wolfgang$$iINSPIRE-00054636$$uBonn U.
002116436 700__ $$aEifert, Till$$iINSPIRE-00305775$$uCERN
002116436 700__ $$aEigen, Gerald$$iINSPIRE-00079187$$uBergen U.
002116436 700__ $$aEinsweiler, Kevin$$iINSPIRE-00213832$$uLBL, Berkeley
002116436 700__ $$aEkelof, Tord$$iINSPIRE-00079263$$uUppsala U., Inst. Theor. Phys.
002116436 700__ $$aEl Kacimi, Mohamed$$iINSPIRE-00213844$$uCadi Ayyad U., Marrakech
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002116436 700__ $$aElles, Sabine$$iINSPIRE-00213856$$uAnnecy, LAPP
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002116436 700__ $$aElmsheuser, Johannes$$iINSPIRE-00039089$$uMunich U.
002116436 700__ $$aElsing, Markus$$iINSPIRE-00213874$$uCERN
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002116436 700__ $$aEndner, Oliver Chris$$iINSPIRE-00338702$$uMainz U.
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002116436 700__ $$aGibbard, Bruce$$iINSPIRE-00084714$$uBrookhaven
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002116436 700__ $$aGilchriese, Murdock$$iINSPIRE-00084816$$uLBL, Berkeley
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002116436 700__ $$aGillberg, Dag$$iINSPIRE-00006756$$uCERN
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002116436 700__ $$aGiraud, Pierre-Francois$$iINSPIRE-00214780$$uIRFU, Saclay
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002116436 700__ $$aGodlewski, Jan$$iINSPIRE-00214851$$uCracow, INP
002116436 700__ $$aGoldfarb, Steven$$iINSPIRE-00085461$$uMichigan U.
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002116436 700__ $$aHohlfeld, Marc$$iINSPIRE-00039005$$uMainz U.
002116436 700__ $$aHohn, David$$iINSPIRE-00392879$$uBonn U.
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002116436 700__ $$aHong, Tae Min$$iINSPIRE-00042918$$uPittsburgh U.
002116436 700__ $$aHooberman, Benjamin Henry$$iINSPIRE-00017664$$uIllinois U., Urbana
002116436 700__ $$aHopkins, Walter$$iINSPIRE-00009068$$uOregon U.
002116436 700__ $$aHorii, Yasuyuki$$iINSPIRE-00370685$$uNagoya U.
002116436 700__ $$aHorton, Arthur James$$iINSPIRE-00376759$$uSimon Fraser U.
002116436 700__ $$aHostachy, Jean-Yves$$iINSPIRE-00215837$$uLPSC, Grenoble
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002116436 700__ $$aHoummada, Abdeslam$$iINSPIRE-00215849$$uCasablanca U.
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002116436 700__ $$aHrabovsky, Miroslav$$iINSPIRE-00334449$$uPalacky U.
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002116436 700__ $$aLeCompte, Thomas$$iINSPIRE-00100495$$uArgonne
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002116436 700__ $$aLee, Shih-Chang$$iINSPIRE-00100720$$uTaiwan, Inst. Phys.
002116436 700__ $$aLee, Lawrence$$iINSPIRE-00231146$$uAdelaide U., Sch. Chem. Phys.
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002116436 700__ $$aLegger, Federica$$iINSPIRE-00218990$$uMunich U.
002116436 700__ $$aLeggett, Charles$$iINSPIRE-00100895$$uLBL, Berkeley
002116436 700__ $$aLehan, Allan$$iINSPIRE-00342678$$uLiverpool U.
002116436 700__ $$aLehmann Miotto, Giovanna$$iINSPIRE-00100928$$uCERN
002116436 700__ $$aLei, Xiaowen$$iINSPIRE-00219018$$uArizona U.
002116436 700__ $$aLeight, William Axel$$iINSPIRE-00182253$$uCarleton U.
002116436 700__ $$aLeisos, Antonios$$iINSPIRE-00236807$$uAristotle U., Thessaloniki$$uHellenic Open U., Patras
002116436 700__ $$aLeister, Andrew Gerard$$iINSPIRE-00329227$$uYale U.
002116436 700__ $$aLeite, Marco Aurelio Lisboa$$iINSPIRE-00242334$$uSao Paulo U.
002116436 700__ $$aLeitner, Rupert$$iINSPIRE-00301106$$uCharles U.
002116436 700__ $$aLellouch, Daniel$$iINSPIRE-00101050$$uWeizmann Inst.
002116436 700__ $$aLemmer, Boris$$iINSPIRE-00236819$$uGottingen U., II. Phys. Inst.
002116436 700__ $$aLeney, Katharine$$iINSPIRE-00192210$$uUniversity Coll. London
002116436 700__ $$aLenz, Tatjana$$iINSPIRE-00219020$$uBonn U.
002116436 700__ $$aLenzi, Bruno$$iINSPIRE-00242346$$uCERN
002116436 700__ $$aLeone, Robert$$iINSPIRE-00263632$$uArizona U.
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002116436 700__ $$aLeonidopoulos, Christos$$iINSPIRE-00101179$$uEdinburgh U.
002116436 700__ $$aLeontsinis, Stefanos$$iINSPIRE-00236828$$uNatl. Tech. U., Athens
002116436 700__ $$aLeroy, Claude$$iINSPIRE-00149161$$uMontreal U.
002116436 700__ $$aLester, Christopher$$iINSPIRE-00101328$$uCambridge U.
002116436 700__ $$aLevchenko, Mikhail$$iINSPIRE-00358155$$uSt. Petersburg, INP
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002116436 700__ $$aSauvage, Gilles$$iINSPIRE-00222998$$uAnnecy, LAPP
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002116436 700__ $$aSavard, Pierre$$iINSPIRE-00123492$$uToronto U.$$uTRIUMF
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002116436 700__ $$aScanlon, Tim$$iINSPIRE-00038709$$uUniversity Coll. London
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002116436 700__ $$aSood, Alexander$$iINSPIRE-00012176$$uLBL, Berkeley
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002116436 700__ $$aSopko, Bruno$$iINSPIRE-00223807$$uPrague, Tech. U.
002116436 700__ $$aSopko, Vit$$iINSPIRE-00223795$$uPrague, Tech. U.
002116436 700__ $$aSorin, Veronica$$iINSPIRE-00049169$$uBarcelona, IFAE
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002116436 700__ $$aSpagnolo, Stefania$$iINSPIRE-00146499$$uINFN, Lecce$$uSalento U.
002116436 700__ $$aSpalla, Margherita$$iINSPIRE-00393248$$uINFN, Pisa$$uPisa U.
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002116436 700__ $$aSpanò, Francesco$$iINSPIRE-00051714$$uRoyal Holloway, U. of London
002116436 700__ $$aSpearman, William Robert$$iINSPIRE-00342740$$uHarvard U., Phys. Dept.
002116436 700__ $$aSperlich, Dennis$$iINSPIRE-00407979$$uHumboldt U., Berlin
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002116436 700__ $$aTrefzger, Thomas$$iINSPIRE-00224598$$uWurzburg U.
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002116436 700__ $$aTrzebinski, Maciej$$iINSPIRE-00237700$$uCracow, INP
002116436 700__ $$aTrzupek, Adam$$iINSPIRE-00256459$$uCracow, INP
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002116436 8564_ $$81173605$$s14202$$uhttp://cds.cern.ch/record/2116436/files/fig_07b.png$$y00010 Number of \tauhadvis candidates for each classified decay mode in the (a) \Ztautau and the (b) \Zmumujets tag-and-probe analyses. The simulated \Ztautau sample is split into contributions from each generated tau decay mode. The background in the \Ztautau analysis is dominated by multijet and \Wmunujets{} production. The simulated \Zmumujets events are reweighted so that the $Z$ boson \pt distribution and the overall normalisation match that in the data. The hatched band represents the statistical uncertainty on the prediction.
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002116436 8564_ $$81173608$$s15599$$uhttp://cds.cern.ch/record/2116436/files/fig_04.png$$y00006 Efficiency for a photon to create a maximum in the first layer of the EM calorimeter in simulated $\pi^{0}\to\gamma\gamma$ events and the corresponding probability to create a maximum that is shared with the other photon. The photons are required to not interact with the material in the tracking system.
002116436 8564_ $$81173609$$s12686$$uhttp://cds.cern.ch/record/2116436/files/fig_01b.png$$y00001 (a) Distribution of the logarithm of the second moment in energy density of \neutral clusters that do (signal) or do not (background) originate from \pizeros, as used in the \pizero identification. (b) 1 $-$ efficiency for background \neutrals vs. the efficiency for signal \neutrals to pass thresholds on the \pizero identification score. The \neutrals in both figures are associated with \tauhadviss selected from simulated \Ztautau events.
002116436 8564_ $$81173610$$s15208$$uhttp://cds.cern.ch/record/2116436/files/fig_01a.png$$y00000 None
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002116436 8564_ $$81173614$$s54046$$uhttp://cds.cern.ch/record/2116436/files/fig_09c.png$$y00015 The (a) \tauhadvis relative \et residual distribution and (b) the half-widths spanned by the 68\% and 95\% quantiles, i.e. the core and tail resolutions, of the relative \et residual distributions as a function of the generated \tauhadvis \et. The \baseline, \constbased and \newmethod calculations are shown. The relative \et residual distribution of the \newmethod split in the reconstructed decay mode (c) is also shown.Caption not extracted
002116436 8564_ $$81173615$$s47353$$uhttp://cds.cern.ch/record/2116436/files/fig_10b.png$$y00017 Distribution of (a) the invariant mass of the muon and \tauhadvis, $m(\mu,\tauhadvis)$ before selection on $m(\mu,\tauhadvis)$ is applied; and (b) the reconstructed mass of the \tauhadvis{}, when using the \newmethod \tauhadvis four-momentum reconstruction in the \Ztautau tag-and-probe analysis. The simulated \Ztautau sample is split into contributions from each generated tau decay mode. The background is dominated by multijet and \Wmunujets{} production. The hatched band represents the statistical uncertainty on the prediction.
002116436 8564_ $$81173616$$s40078$$uhttp://cds.cern.ch/record/2116436/files/fig_03a.png$$y00003 None
002116436 8564_ $$81173617$$s42867$$uhttp://cds.cern.ch/record/2116436/files/fig_03c.png$$y00005 Distributions of the \pizero residuals in (a) transverse energy \et, (b) pseudorapidity $\eta$ and (c) azimuth $\phi$ in correctly reconstructed \oneponen decays of tau leptons in simulated \Ztautau{} events.Caption not extracted
002116436 8564_ $$81173618$$s44687$$uhttp://cds.cern.ch/record/2116436/files/fig_03b.png$$y00004 None
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