CERN Accelerating science

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002037674 0247_ $$2DOI$$a10.1140/epjc/s10052-015-3743-8
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002037674 100__ $$aAad, Georges$$iINSPIRE-00210391$$uMarseille, CPPM$$vDepartment of Physics - The Hong Kong Science U. and Technology - Clear Water Bay - Kowloon - Hong Kong - China
002037674 245__ $$aStudy of the $B_c^+ \to J/\psi D_s^+$ and $B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}$ decays with the ATLAS detector
002037674 246__ $$9arXiv$$aStudy of the $B_c^+ \to J/\psi D_s^+$ and $B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}$ decays with the ATLAS detector
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002037674 500__ $$9arXiv$$aComments: 17 pages plus author list + cover pages (33 pages total), 7 figures, 5 tables, submitted to Eur. Phys. J. C. All figures including auxiliary figures are available at https://atlas.web.cern.ch/Atlas/GROUPS/PHYSICS/PAPERS/BPHY-2014-04/
002037674 520__ $$aThe decays $B_c^+ \to J/\psi D_s^+$ and $B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}$ are studied with the ATLAS detector at the LHC using a dataset corresponding to integrated luminosities of 4.9 fb$^{-1}$ and 20.6 fb$^{-1}$ of $pp$ collisions collected at centre-of-mass energies $\sqrt{s} = 7$ TeV and 8 TeV, respectively. Signal candidates are identified through $J/\psi\to\mu^+\mu^-$ and $D_s^{(*)+}\to\phi\pi^+(\gamma/\pi^0)$ decays. With a two-dimensional likelihood fit involving the $B_c^+$ reconstructed invariant mass and an angle between the $\mu^+$ and $D_s^+$ candidate momenta in the muon pair rest frame, the yields of $B_c^+ \to J/\psi D_s^+$ and $B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}$, and the transverse polarisation fraction in $B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}$ decay are measured. The transverse polarisation fraction is determined to be $\Gamma_{\pm\pm}(B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+})/\Gamma(B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}) = 0.38 \pm 0.23 \pm 0.07$, and the derived ratio of the branching fractions of the two modes is $\mathcal{B}_{B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}}/\mathcal{B}_{B_c^+ \to J/\psi D_s^+} = 2.8 \,^{+1.2}_{-0.8} \pm 0.3$, where the first error is statistical and the second is systematic. Finally, a sample of $B_c^+\to J/\psi\pi^+$ decays is used to derive the ratios of branching fractions $\mathcal{B}_{B_c^+ \to J/\psi D_s^+}/\mathcal{B}_{B_c^+ \to J/\psi \pi^+} = 3.8 \pm 1.1 \pm 0.4 \pm 0.2$ and $\mathcal{B}_{B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}}/\mathcal{B}_{B_c^+ \to J/\psi \pi^+} = 10.4 \pm 3.1 \pm 1.5 \pm 0.6$, where the third error corresponds to the uncertainty of the branching fraction of $D_s^+\to\phi(K^+K^-)\pi^+$ decay. The available theoretical predictions are generally consistent with the measurement.
002037674 520__ $$9Springer$$aThe decays $B_c^+ \rightarrow J/\psi D_s^+$ and $B_c^+ \rightarrow J/\psi D_s^{*+}$ are studied with the ATLAS detector at the LHC using a dataset corresponding to integrated luminosities of 4.9 and 20.6 fb$^{-1}$ of pp collisions collected at centre-of-mass energies $\sqrt{s} = 7$ TeV and 8 TeV, respectively. Signal candidates are identified through $J/\psi \rightarrow \mu ^+\mu ^-$ and $D_s^{(*)+}\rightarrow \phi \pi ^+(\gamma /\pi ^0)$ decays. With a two-dimensional likelihood fit involving the $B_c^+$ reconstructed invariant mass and an angle between the $\mu ^+$ and $D_s^+$ candidate momenta in the muon pair rest frame, the yields of $B_c^+ \rightarrow J/\psi D_s^+$ and $B_c^+ \rightarrow J/\psi D_s^{*+}$ , and the transverse polarisation fraction in $B_c^+ \rightarrow J/\psi D_s^{*+}$ decay are measured. The transverse polarisation fraction is determined to be $\Gamma _{\pm \pm }(B_c^+ \rightarrow J/\psi D_s^{*+})/\Gamma (B_c^+ \rightarrow J/\psi D_s^{*+}) = 0.38 \pm 0.23 \pm 0.07$ , and the derived ratio of the branching fractions of the two modes is $\mathcal {B}_{B_c^+ \rightarrow J/\psi D_s^{*+}}/\mathcal {B}_{B_c^+ \rightarrow J/\psi D_s^+} = 2.8 \,^{+1.2-0.8} \pm 0.3$ , where the first error is statistical and the second is systematic. Finally, a sample of $B_c^+\rightarrow J/\psi \pi ^+$ decays is used to derive the ratios of branching fractions $\mathcal {B}_{B_c^+ \rightarrow J/\psi D_s^+}/\mathcal {B}_{B_c^+ \rightarrow J/\psi \pi ^+} = 3.8 \pm 1.1 \pm 0.4 \pm 0.2$ and $\mathcal {B}_{B_c^+ \rightarrow J/\psi D_s^{*+}}/\mathcal {B}_{B_c^+ \rightarrow J/\psi \pi ^+} = 10.4 \pm 3.1 \pm 1.5 \pm 0.6$ , where the third error corresponds to the uncertainty of the branching fraction of $D_s^+\rightarrow \phi (K^+K^-)\pi ^+$ decay. The available theoretical predictions are generally consistent with the measurement.
002037674 520__ $$9arXiv$$aThe decays $B_c^+ \to J/\psi D_s^+$ and $B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}$ are studied with the ATLAS detector at the LHC using a dataset corresponding to integrated luminosities of 4.9 fb$^{-1}$ and 20.6 fb$^{-1}$ of $pp$ collisions collected at centre-of-mass energies $\sqrt{s} = 7$ TeV and 8 TeV, respectively. Signal candidates are identified through $J/\psi\to\mu^+\mu^-$ and $D_s^{(*)+}\to\phi\pi^+(\gamma/\pi^0)$ decays. With a two-dimensional likelihood fit involving the $B_c^+$ reconstructed invariant mass and an angle between the $\mu^+$ and $D_s^+$ candidate momenta in the muon pair rest frame, the yields of $B_c^+ \to J/\psi D_s^+$ and $B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}$, and the transverse polarisation fraction in $B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}$ decay are measured. The transverse polarisation fraction is determined to be $\Gamma_{\pm\pm}(B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+})/\Gamma(B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}) = 0.38 \pm 0.23 \pm 0.07$, and the derived ratio of the branching fractions of the two modes is $\mathcal{B}_{B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}}/\mathcal{B}_{B_c^+ \to J/\psi D_s^+} = 2.8 \,^{+1.2}_{-0.8} \pm 0.3$, where the first error is statistical and the second is systematic. Finally, a sample of $B_c^+\to J/\psi\pi^+$ decays is used to derive the ratios of branching fractions $\mathcal{B}_{B_c^+ \to J/\psi D_s^+}/\mathcal{B}_{B_c^+ \to J/\psi \pi^+} = 3.8 \pm 1.1 \pm 0.4 \pm 0.2$ and $\mathcal{B}_{B_c^+ \to J/\psi D_s^{*+}}/\mathcal{B}_{B_c^+ \to J/\psi \pi^+} = 10.4 \pm 3.1 \pm 1.5 \pm 0.6$, where the third error corresponds to the uncertainty of the branching fraction of $D_s^+\to\phi(K^+K^-)\pi^+$ decay. The available theoretical predictions are generally consistent with the measurement.
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002037674 700__ $$aDobre, Monica$$iINSPIRE-00184940$$uBucharest, IFIN-HH
002037674 700__ $$aDoglioni, Caterina$$iINSPIRE-00213578$$uGeneva U.
002037674 700__ $$aDohmae, Takeshi$$iINSPIRE-00213623$$uTokyo U., ICEPP
002037674 700__ $$aDolejsi, Jiri$$iINSPIRE-00077599$$uCharles U.
002037674 700__ $$aDolezal, Zdenek$$iINSPIRE-00077602$$uCharles U.
002037674 700__ $$aDolgoshein, Boris$$iINSPIRE-00173566$$uMoscow Phys. Eng. Inst.
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002037674 700__ $$aDopke, Jens$$iINSPIRE-00213647$$uRutherford
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002037674 700__ $$aDova, Maria-Teresa$$iINSPIRE-00077959$$uLa Plata U.
002037674 700__ $$aDoyle, Tony$$iINSPIRE-00078002$$uGlasgow U.
002037674 700__ $$aDrechsler, Eric$$iINSPIRE-00390060$$uGottingen U., II. Phys. Inst.
002037674 700__ $$aDris, Manolis$$iINSPIRE-00213672$$uNatl. Tech. U., Athens
002037674 700__ $$aDubreuil, Emmanuelle$$iINSPIRE-00334365$$uClermont-Ferrand U.
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002037674 700__ $$aDucu, Otilia Anamaria$$iINSPIRE-00349755$$uBucharest, IFIN-HH$$uMarseille, CPPM
002037674 700__ $$aDuda, Dominik$$iINSPIRE-00291889$$uWuppertal U.
002037674 700__ $$aDudarev, Alexey$$iINSPIRE-00213702$$uCERN
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002037674 700__ $$aDührssen, Michael$$iINSPIRE-00213726$$uCERN
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002037674 700__ $$aDuran Yildiz, Hatice$$iINSPIRE-00213740$$uAnkara U.
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002037674 700__ $$aNikiforou, Nikiforos$$iINSPIRE-00237074$$uNevis Labs, Columbia U.
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002037674 700__ $$aTrzebinski, Maciej$$iINSPIRE-00237700$$uCracow, INP
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